Nature.com 'ਤੇ ਜਾਣ ਲਈ ਤੁਹਾਡਾ ਧੰਨਵਾਦ।ਤੁਸੀਂ ਸੀਮਤ CSS ਸਮਰਥਨ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਬ੍ਰਾਊਜ਼ਰ ਸੰਸਕਰਣ ਵਰਤ ਰਹੇ ਹੋ।ਸਭ ਤੋਂ ਵਧੀਆ ਅਨੁਭਵ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਸਿਫ਼ਾਰਿਸ਼ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਤੁਸੀਂ ਇੱਕ ਅੱਪਡੇਟ ਕੀਤੇ ਬ੍ਰਾਊਜ਼ਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ (ਜਾਂ ਇੰਟਰਨੈੱਟ ਐਕਸਪਲੋਰਰ ਵਿੱਚ ਅਨੁਕੂਲਤਾ ਮੋਡ ਨੂੰ ਅਯੋਗ ਕਰੋ)।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਚੱਲ ਰਹੇ ਸਮਰਥਨ ਨੂੰ ਯਕੀਨੀ ਬਣਾਉਣ ਲਈ, ਅਸੀਂ ਸਟਾਈਲ ਅਤੇ JavaScript ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਸਾਈਟ ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਾਂ।
ਇੱਕ ਵਾਰ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਸਲਾਈਡਾਂ ਦਾ ਇੱਕ ਕੈਰੋਸਲ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇੱਕ ਸਮੇਂ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਸਲਾਈਡਾਂ ਵਿੱਚ ਜਾਣ ਲਈ ਪਿਛਲੇ ਅਤੇ ਅਗਲੇ ਬਟਨਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ, ਜਾਂ ਇੱਕ ਸਮੇਂ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਸਲਾਈਡਾਂ ਵਿੱਚ ਜਾਣ ਲਈ ਅੰਤ ਵਿੱਚ ਸਲਾਈਡਰ ਬਟਨਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ।
ਡਾਇਰੈਕਟ ਲੇਜ਼ਰ ਇੰਟਰਫਰੈਂਸ (DLIP) ਲੇਜ਼ਰ-ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਪੀਰੀਅਡਿਕ ਸਰਫੇਸ ਸਟ੍ਰਕਚਰ (LIPSS) ਦੇ ਨਾਲ ਮਿਲਾ ਕੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਸਮੱਗਰੀਆਂ ਲਈ ਕਾਰਜਸ਼ੀਲ ਸਤਹ ਬਣਾਉਣ ਦੀ ਇਜਾਜ਼ਤ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦਾ ਥ੍ਰੁਪੁੱਟ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉੱਚ ਔਸਤ ਲੇਜ਼ਰ ਪਾਵਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਵਧਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਇਹ ਗਰਮੀ ਦੇ ਇਕੱਠਾ ਹੋਣ ਵੱਲ ਖੜਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਸਤਹ ਦੇ ਪੈਟਰਨ ਦੀ ਖੁਰਦਰੀ ਅਤੇ ਸ਼ਕਲ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਘੜੇ ਹੋਏ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ 'ਤੇ ਸਬਸਟਰੇਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦਾ ਵਿਸਥਾਰ ਨਾਲ ਅਧਿਐਨ ਕਰਨਾ ਜ਼ਰੂਰੀ ਹੈ।ਇਸ ਅਧਿਐਨ ਵਿੱਚ, ਸਟੀਲ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ ਨੂੰ 532 nm 'ਤੇ ps-DLIP ਨਾਲ ਲਾਈਨ-ਪੈਟਰਨ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ 'ਤੇ ਸਬਸਟਰੇਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੀ ਜਾਂਚ ਕਰਨ ਲਈ, ਤਾਪਮਾਨ ਨੂੰ ਨਿਯੰਤਰਿਤ ਕਰਨ ਲਈ ਇੱਕ ਹੀਟਿੰਗ ਪਲੇਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।250 \(^{\circ }\)С ਤੱਕ ਗਰਮ ਕਰਨ ਨਾਲ 2.33 ਤੋਂ 1.06 µm ਤੱਕ ਬਣੀਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਕਮੀ ਆਈ।ਘਟਾਓ ਘਟਾਓ ਦੇ ਅਨਾਜ ਅਤੇ ਲੇਜ਼ਰ-ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਸਤਹ ਆਕਸੀਕਰਨ ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਕਿਸਮਾਂ ਦੇ LIPSS ਦੀ ਦਿੱਖ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਹੋਇਆ ਸੀ।ਇਹ ਅਧਿਐਨ ਸਬਸਟਰੇਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਮਜ਼ਬੂਤ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸਦੀ ਉਮੀਦ ਵੀ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ ਜਦੋਂ ਗਰਮੀ ਦੇ ਸੰਚਵ ਪ੍ਰਭਾਵਾਂ ਨੂੰ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਉੱਚ ਔਸਤ ਲੇਜ਼ਰ ਪਾਵਰ 'ਤੇ ਸਤਹ ਦਾ ਇਲਾਜ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
ਅਲਟਰਾਸ਼ੌਰਟ ਪਲਸ ਲੇਜ਼ਰ ਇਰੀਡੀਏਸ਼ਨ 'ਤੇ ਅਧਾਰਤ ਸਤਹ ਇਲਾਜ ਵਿਧੀਆਂ ਸਭ ਤੋਂ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਸੰਬੰਧਿਤ ਸਮੱਗਰੀਆਂ ਦੀ ਸਤਹ ਦੀਆਂ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਨੂੰ ਬਿਹਤਰ ਬਣਾਉਣ ਦੀ ਯੋਗਤਾ ਦੇ ਕਾਰਨ ਵਿਗਿਆਨ ਅਤੇ ਉਦਯੋਗ ਵਿੱਚ ਸਭ ਤੋਂ ਅੱਗੇ ਹਨ।ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਲੇਜ਼ਰ-ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਕਸਟਮ ਸਤਹ ਕਾਰਜਕੁਸ਼ਲਤਾ ਉਦਯੋਗਿਕ ਖੇਤਰਾਂ ਅਤੇ ਐਪਲੀਕੇਸ਼ਨ ਦ੍ਰਿਸ਼ 1,2,3 ਦੀ ਵਿਸ਼ਾਲ ਸ਼੍ਰੇਣੀ ਵਿੱਚ ਅਤਿ-ਆਧੁਨਿਕ ਹੈ।ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਵਰਸੀਲੋ ਐਟ ਅਲ.ਐਂਟੀ-ਆਈਸਿੰਗ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਨੂੰ ਲੇਜ਼ਰ-ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਸੁਪਰਹਾਈਡ੍ਰੋਫੋਬਿਸੀਟੀ 'ਤੇ ਅਧਾਰਤ ਏਰੋਸਪੇਸ ਐਪਲੀਕੇਸ਼ਨਾਂ ਲਈ ਟਾਈਟੇਨੀਅਮ ਅਲੌਇਸਾਂ 'ਤੇ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ।Epperlein et al ਨੇ ਰਿਪੋਰਟ ਕੀਤੀ ਕਿ ਲੇਜ਼ਰ ਸਤਹ ਸਟ੍ਰਕਚਰਿੰਗ ਦੁਆਰਾ ਪੈਦਾ ਕੀਤੇ ਗਏ ਨੈਨੋਜ਼ਾਈਜ਼ਡ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਸਟੀਲ ਦੇ ਨਮੂਨਿਆਂ 'ਤੇ ਬਾਇਓਫਿਲਮ ਦੇ ਵਾਧੇ ਜਾਂ ਰੋਕ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਤ ਕਰ ਸਕਦੀਆਂ ਹਨ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਗੁਆਈ ਐਟ ਅਲ.ਜੈਵਿਕ ਸੂਰਜੀ ਸੈੱਲਾਂ ਦੀਆਂ ਆਪਟੀਕਲ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਵਿੱਚ ਵੀ ਸੁਧਾਰ ਹੋਇਆ ਹੈ।6 ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਲੇਜ਼ਰ ਸਟ੍ਰਕਚਰਿੰਗ ਸਤਹ ਸਮੱਗਰੀ 1 ਦੇ ਨਿਯੰਤਰਿਤ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਦੁਆਰਾ ਉੱਚ-ਰੈਜ਼ੋਲੂਸ਼ਨ ਸਟ੍ਰਕਚਰਲ ਤੱਤਾਂ ਦੇ ਉਤਪਾਦਨ ਦੀ ਆਗਿਆ ਦਿੰਦੀ ਹੈ।
ਅਜਿਹੇ ਆਵਰਤੀ ਸਤਹ ਬਣਤਰਾਂ ਨੂੰ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਇੱਕ ਢੁਕਵੀਂ ਲੇਜ਼ਰ ਸਟ੍ਰਕਚਰਿੰਗ ਤਕਨੀਕ ਸਿੱਧੀ ਲੇਜ਼ਰ ਇੰਟਰਫੇਰੈਂਸ ਸ਼ੇਪਿੰਗ (DLIP) ਹੈ।DLIP ਮਾਈਕ੍ਰੋਮੀਟਰ ਅਤੇ ਨੈਨੋਮੀਟਰ ਰੇਂਜ ਵਿੱਚ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਪੈਟਰਨ ਵਾਲੀਆਂ ਸਤਹਾਂ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਦੋ ਜਾਂ ਦੋ ਤੋਂ ਵੱਧ ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ ਦੇ ਨਜ਼ਦੀਕੀ ਸਤ੍ਹਾ ਦੇ ਦਖਲ 'ਤੇ ਅਧਾਰਤ ਹੈ।ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ ਦੀ ਸੰਖਿਆ ਅਤੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦੇ ਹੋਏ, DLIP ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫਿਕ ਸਤਹ ਢਾਂਚੇ ਦੀ ਇੱਕ ਵਿਸ਼ਾਲ ਕਿਸਮ ਨੂੰ ਡਿਜ਼ਾਈਨ ਅਤੇ ਬਣਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇੱਕ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਢਾਂਚਾਗਤ ਲੜੀ 8,9,10,11,12 ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਸਤਹ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਲੇਜ਼ਰ-ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਪੀਰੀਅਡਿਕ ਸਰਫੇਸ ਸਟਰਕਚਰ (LIPSS) ਦੇ ਨਾਲ DLIP ਬਣਤਰਾਂ ਨੂੰ ਜੋੜਨਾ ਇੱਕ ਸ਼ਾਨਦਾਰ ਪਹੁੰਚ ਹੈ।ਕੁਦਰਤ ਵਿੱਚ, ਇਹ ਲੜੀਵਾਰ ਸਿੰਗਲ-ਸਕੇਲ ਮਾਡਲਾਂ ਨਾਲੋਂ ਵੀ ਵਧੀਆ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਨ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਨ ਲਈ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।
LIPSS ਫੰਕਸ਼ਨ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਤੀਬਰਤਾ ਦੀ ਵੰਡ ਦੀ ਵੱਧਦੀ ਨੇੜੇ-ਸਤਹੀ ਮੋਡਿਊਲੇਸ਼ਨ ਦੇ ਅਧਾਰ ਤੇ ਇੱਕ ਸਵੈ-ਵਧਾਉਣ ਵਾਲੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ (ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਫੀਡਬੈਕ) ਦੇ ਅਧੀਨ ਹੈ।ਇਹ ਨੈਨੋਰੋਫਨੇਸ ਵਿੱਚ ਵਾਧੇ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਲਾਗੂ ਕੀਤੇ ਲੇਜ਼ਰ ਦਾਲਾਂ ਦੀ ਗਿਣਤੀ 14, 15, 16 ਵਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਮੋਡੂਲੇਸ਼ਨ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਫੀਲਡ 15,17,18,19,20,21 ਦੇ ਰਿਫ੍ਰੈਕਟਡ ਅਤੇ 15,17,18,19,20,21 ਨਾਲ ਉਤਸਰਜਿਤ ਤਰੰਗ ਦੇ ਦਖਲ ਕਾਰਨ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਖਿੰਡੇ ਹੋਏ ਤਰੰਗ ਹਿੱਸੇ ਜਾਂ ਸਤਹ ਪਲਾਜ਼ਮੋਨ।LIPSS ਦਾ ਗਠਨ ਵੀ ਦਾਲਾਂ ਦੇ ਸਮੇਂ ਦੁਆਰਾ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ 22,23.ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਉੱਚ ਔਸਤ ਲੇਜ਼ਰ ਸ਼ਕਤੀਆਂ ਉੱਚ ਉਤਪਾਦਕਤਾ ਸਤਹ ਦੇ ਇਲਾਜਾਂ ਲਈ ਲਾਜ਼ਮੀ ਹਨ।ਇਸ ਲਈ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉੱਚ ਦੁਹਰਾਓ ਦਰਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਦੀ ਲੋੜ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਭਾਵ MHz ਰੇਂਜ ਵਿੱਚ।ਸਿੱਟੇ ਵਜੋਂ, ਲੇਜ਼ਰ ਦਾਲਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਮੇਂ ਦੀ ਦੂਰੀ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਤਾਪ ਸੰਚਵ ਪ੍ਰਭਾਵ 23, 24, 25, 26 ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਹ ਪ੍ਰਭਾਵ ਸਤਹ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਵਿੱਚ ਸਮੁੱਚੀ ਵਾਧਾ ਵੱਲ ਖੜਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਲੇਜ਼ਰ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਦੌਰਾਨ ਪੈਟਰਨਿੰਗ ਵਿਧੀ ਨੂੰ ਮਹੱਤਵਪੂਰਣ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰ ਸਕਦਾ ਹੈ।
ਇੱਕ ਪਿਛਲੇ ਕੰਮ ਵਿੱਚ, Rudenko et al.ਅਤੇ Tzibidis et al.ਕਨਵੈਕਟਿਵ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਲਈ ਇੱਕ ਵਿਧੀ ਬਾਰੇ ਚਰਚਾ ਕੀਤੀ ਗਈ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਵਧਦੀ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਬਣ ਜਾਂਦੀ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਗਰਮੀ ਦਾ ਸੰਚਵ 19,27 ਵਧਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, Bauer et al.ਮਾਈਕ੍ਰੋਨ ਸਤਹ ਬਣਤਰਾਂ ਨਾਲ ਗਰਮੀ ਦੇ ਸੰਚਵ ਦੀ ਨਾਜ਼ੁਕ ਮਾਤਰਾ ਨੂੰ ਜੋੜੋ।ਇਸ ਥਰਮਲ ਤੌਰ 'ਤੇ ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਬਣਤਰ ਬਣਾਉਣ ਦੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੇ ਬਾਵਜੂਦ, ਇਹ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੀ ਉਤਪਾਦਕਤਾ ਨੂੰ ਸਿਰਫ਼ ਦੁਹਰਾਓ ਦਰ28 ਵਧਾ ਕੇ ਸੁਧਾਰਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਹਾਲਾਂਕਿ ਇਹ, ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ, ਗਰਮੀ ਸਟੋਰੇਜ ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਵਾਧੇ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਪ੍ਰਾਪਤ ਨਹੀਂ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ।ਇਸਲਈ, ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੀਆਂ ਰਣਨੀਤੀਆਂ ਜੋ ਇੱਕ ਬਹੁ-ਪੱਧਰੀ ਟੌਪੌਲੋਜੀ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ, ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੇ ਗਤੀ ਵਿਗਿਆਨ ਅਤੇ ਬਣਤਰ 9,12 ਨੂੰ ਬਦਲੇ ਬਿਨਾਂ ਉੱਚ ਦੁਹਰਾਓ ਦਰਾਂ ਲਈ ਪੋਰਟੇਬਲ ਨਹੀਂ ਹੋ ਸਕਦੀਆਂ।ਇਸ ਸਬੰਧ ਵਿੱਚ, ਇਹ ਜਾਂਚ ਕਰਨਾ ਬਹੁਤ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹੈ ਕਿ ਸਬਸਟਰੇਟ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ DLIP ਬਣਾਉਣ ਦੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਨੂੰ ਕਿਵੇਂ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਖਾਸ ਕਰਕੇ ਜਦੋਂ LIPSS ਦੇ ਸਮਕਾਲੀ ਗਠਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਲੇਅਰਡ ਸਤਹ ਪੈਟਰਨ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ।
ਇਸ ਅਧਿਐਨ ਦਾ ਉਦੇਸ਼ ps ਦਾਲਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹੋਏ ਸਟੀਲ ਦੀ DLIP ਪ੍ਰੋਸੈਸਿੰਗ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਸਤਹ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ 'ਤੇ ਸਬਸਟਰੇਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦਾ ਮੁਲਾਂਕਣ ਕਰਨਾ ਸੀ।ਲੇਜ਼ਰ ਪ੍ਰੋਸੈਸਿੰਗ ਦੇ ਦੌਰਾਨ, ਨਮੂਨਾ ਸਬਸਟਰੇਟ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਇੱਕ ਹੀਟਿੰਗ ਪਲੇਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ 250 \(^\circ\)C ਤੱਕ ਲਿਆਂਦਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਸਤਹ ਦੀਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਨੂੰ ਕਨਫੋਕਲ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪੀ, ਸਕੈਨਿੰਗ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪੀ, ਅਤੇ ਊਰਜਾ-ਪ੍ਰਸਾਰਿਤ ਐਕਸ-ਰੇ ਸਪੈਕਟਰੋਸਕੋਪੀ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਦਿੱਤੀ ਗਈ ਸੀ।
ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ ਦੀ ਪਹਿਲੀ ਲੜੀ ਵਿੱਚ, ਸਟੀਲ ਸਬਸਟਰੇਟ ਨੂੰ 4.5 µm ਦੇ ਸਥਾਨਿਕ ਪੀਰੀਅਡ ਅਤੇ \(T_{\mathrm {s}}\) 21 \(^{\circ) ਦੇ ਇੱਕ ਸਬਸਟਰੇਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਦੋ-ਬੀਮ DLIP ਸੰਰਚਨਾ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਸੰਸਾਧਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ। }\)C, ਇਸ ਤੋਂ ਬਾਅਦ “ਅਨਹੀਟਿਡ» ਸਤਹ ਵਜੋਂ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਪਲਸ ਓਵਰਲੈਪ \(o_{\mathrm {p}}\) ਸਪੌਟ ਆਕਾਰ ਦੇ ਫੰਕਸ਼ਨ ਵਜੋਂ ਦੋ ਦਾਲਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਦੂਰੀ ਹੈ।ਇਹ 99.0% (ਪ੍ਰਤੀ ਸਥਿਤੀ 100 ਦਾਲਾਂ) ਤੋਂ 99.67% (300 ਦਾਲਾਂ ਪ੍ਰਤੀ ਸਥਿਤੀ) ਤੱਕ ਬਦਲਦਾ ਹੈ।ਸਾਰੇ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ, ਇੱਕ ਪੀਕ ਊਰਜਾ ਘਣਤਾ \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (ਬਿਨਾਂ ਦਖਲਅੰਦਾਜ਼ੀ ਦੇ ਇੱਕ ਗੌਸੀ ਬਰਾਬਰ ਲਈ) ਅਤੇ ਇੱਕ ਦੁਹਰਾਓ ਬਾਰੰਬਾਰਤਾ f = 200 kHz ਵਰਤਿਆ ਗਿਆ ਸੀ।ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ ਦੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਟੇਬਲ (ਚਿੱਤਰ 1a)) ਦੀ ਗਤੀ ਦੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਦੋ-ਬੀਮ ਦਖਲਅੰਦਾਜ਼ੀ ਪੈਟਰਨ ਦੁਆਰਾ ਬਣਾਈ ਗਈ ਰੇਖਿਕ ਜਿਓਮੈਟਰੀ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਦੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਹੈ।ਸਕੈਨਿੰਗ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪ (SEM) ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹੋਏ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੇ ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਪ੍ਰਤੀਨਿਧ ਚਿੱਤਰਾਂ ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।1a–c.ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ ਦੇ ਸੰਦਰਭ ਵਿੱਚ SEM ਚਿੱਤਰਾਂ ਦੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਦਾ ਸਮਰਥਨ ਕਰਨ ਲਈ, ਮੁਲਾਂਕਣ ਕੀਤੇ ਜਾ ਰਹੇ ਢਾਂਚੇ 'ਤੇ ਫੁਰੀਅਰ ਟ੍ਰਾਂਸਫਾਰਮ (ਐਫਐਫਟੀ, ਡਾਰਕ ਇਨਸੈਟਸ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ) ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਸਾਰੇ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ, ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ DLIP ਜਿਓਮੈਟਰੀ 4.5 µm ਦੀ ਸਥਾਨਿਕ ਮਿਆਦ ਦੇ ਨਾਲ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦੀ ਸੀ।
ਕੇਸ \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% ਚਿੱਤਰ ਦੇ ਗੂੜ੍ਹੇ ਖੇਤਰ ਲਈ।1a, ਦਖਲਅੰਦਾਜ਼ੀ ਦੀ ਅਧਿਕਤਮ ਸਥਿਤੀ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ, ਕੋਈ ਵੀ ਛੋਟੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਬਣਤਰਾਂ ਵਾਲੇ ਖੰਭਾਂ ਨੂੰ ਦੇਖ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਉਹ ਨੈਨੋਪਾਰਟੀਕਲ ਵਰਗੀ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ ਵਿੱਚ ਢੱਕੇ ਹੋਏ ਚਮਕਦਾਰ ਬੈਂਡਾਂ ਨਾਲ ਬਦਲਦੇ ਹਨ।ਕਿਉਂਕਿ ਗਰੂਵਜ਼ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਬਣਤਰ ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ ਦੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਲਈ ਲੰਬਵਤ ਪ੍ਰਤੀਤ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸਦੀ ਮਿਆਦ \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) nm ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਥੋੜ੍ਹਾ ਲੇਜ਼ਰ ਦੀ ਤਰੰਗ ਲੰਬਾਈ ਤੋਂ ਘੱਟ \(\lambda\) (532 nm) ਨੂੰ ਘੱਟ ਸਥਾਨਿਕ ਬਾਰੰਬਾਰਤਾ (LSFL-I)15,18 ਨਾਲ LIPSS ਕਿਹਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।LSFL-I FFT, “s” ਸਕੈਟਰਿੰਗ15,20 ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਅਖੌਤੀ s-ਕਿਸਮ ਦਾ ਸਿਗਨਲ ਪੈਦਾ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇਸਲਈ, ਸਿਗਨਲ ਮਜ਼ਬੂਤ ਕੇਂਦਰੀ ਲੰਬਕਾਰੀ ਤੱਤ ਲਈ ਲੰਬਵਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ DLIP ਬਣਤਰ (\(\Lambda _{\mathrm {DLIP}}\) \(\Aprox\) 4.5 µm) ਦੁਆਰਾ ਉਤਪੰਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।FFT ਚਿੱਤਰ ਵਿੱਚ DLIP ਪੈਟਰਨ ਦੀ ਰੇਖਿਕ ਬਣਤਰ ਦੁਆਰਾ ਤਿਆਰ ਸਿਗਨਲ ਨੂੰ "DLIP-ਕਿਸਮ" ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
DLIP ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਬਣਾਈਆਂ ਗਈਆਂ ਸਤਹ ਬਣਤਰਾਂ ਦੀਆਂ SEM ਤਸਵੀਰਾਂ।ਸਿਖਰ ਊਰਜਾ ਘਣਤਾ \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (ਨੋ-ਆਵਾਜ਼ ਗੌਸੀਅਨ ਬਰਾਬਰ ਲਈ) ਅਤੇ ਦੁਹਰਾਓ ਦਰ f = 200 kHz ਹੈ।ਚਿੱਤਰ ਨਮੂਨਾ ਤਾਪਮਾਨ, ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਅਤੇ ਓਵਰਲੇ ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਸਥਾਨੀਕਰਨ ਪੜਾਅ ਦੀ ਗਤੀ ਨੂੰ (a) ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਕਾਲੇ ਤੀਰ ਨਾਲ ਚਿੰਨ੍ਹਿਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ।ਬਲੈਕ ਇਨਸੈੱਟ 37.25\(\times\)37.25 µm SEM ਚਿੱਤਰ ਤੋਂ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੀ ਅਨੁਸਾਰੀ FFT ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ (ਵੇਵਵੈਕਟਰ \(\vec {k}\cdot (2\pi)^ {-1}\) = 200 ਬਣਨ ਤੱਕ ਦਿਖਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। nm)।ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੇ ਮਾਪਦੰਡ ਹਰੇਕ ਚਿੱਤਰ ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਏ ਗਏ ਹਨ।
ਚਿੱਤਰ 1 ਵਿੱਚ ਹੋਰ ਦੇਖਦੇ ਹੋਏ, ਤੁਸੀਂ ਦੇਖ ਸਕਦੇ ਹੋ ਕਿ ਜਿਵੇਂ ਹੀ \(o_{\mathrm {p}}\) ਓਵਰਲੈਪ ਵਧਦਾ ਹੈ, ਸਿਗਮਾਓਡ ਸਿਗਨਲ FFT ਦੇ x-ਧੁਰੇ ਵੱਲ ਵਧੇਰੇ ਕੇਂਦਰਿਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।LSFL-I ਦਾ ਬਾਕੀ ਹਿੱਸਾ ਵਧੇਰੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਐਸ-ਟਾਈਪ ਸਿਗਨਲ ਦੀ ਸਾਪੇਖਿਕ ਤੀਬਰਤਾ ਘਟ ਗਈ ਹੈ ਅਤੇ ਡੀਐਲਆਈਪੀ-ਟਾਈਪ ਸਿਗਨਲ ਦੀ ਤੀਬਰਤਾ ਵਧ ਗਈ ਹੈ।ਇਹ ਵਧੇਰੇ ਓਵਰਲੈਪ ਦੇ ਨਾਲ ਵਧਦੀ ਉਚਾਰਣ ਖਾਈ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ।ਨਾਲ ਹੀ, ਕਿਸਮ s ਅਤੇ ਕੇਂਦਰ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ x-ਧੁਰਾ ਸਿਗਨਲ LSFL-I ਦੇ ਸਮਾਨ ਸਥਿਤੀ ਵਾਲੀ ਬਣਤਰ ਤੋਂ ਆਉਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ ਪਰ ਇੱਕ ਲੰਬੀ ਮਿਆਦ (\(\Lambda _\mathrm {b}\) \(\approx \ ) 1.4 ± 0.2 µm) ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 1c ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ)।ਇਸ ਲਈ, ਇਹ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਉਹਨਾਂ ਦਾ ਗਠਨ ਖਾਈ ਦੇ ਕੇਂਦਰ ਵਿੱਚ ਟੋਇਆਂ ਦਾ ਇੱਕ ਪੈਟਰਨ ਹੈ.ਨਵੀਂ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਆਰਡੀਨੇਟ ਦੀ ਉੱਚ ਫ੍ਰੀਕੁਐਂਸੀ ਰੇਂਜ (ਵੱਡੇ ਤਰੰਗ ਸੰਖਿਆ) ਵਿੱਚ ਵੀ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦੀ ਹੈ।ਸਿਗਨਲ ਖਾਈ ਦੀਆਂ ਢਲਾਣਾਂ 'ਤੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਤਰੰਗਾਂ ਤੋਂ ਆਉਂਦਾ ਹੈ, ਜ਼ਿਆਦਾਤਰ ਸੰਭਾਵਤ ਤੌਰ 'ਤੇ ਢਲਾਨਾਂ 9,14 'ਤੇ ਘਟਨਾ ਦੇ ਦਖਲ ਅਤੇ ਅੱਗੇ-ਪ੍ਰਤੀਬਿੰਬਿਤ ਰੌਸ਼ਨੀ ਕਾਰਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਨਿਮਨਲਿਖਤ ਵਿੱਚ, ਇਹਨਾਂ ਤਰੰਗਾਂ ਨੂੰ LSFL \ (_ \ mathrm {edge} \), ਅਤੇ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਸਿਗਨਲਾਂ - -s \ (_ {\mathrm {p)) \) ਦੁਆਰਾ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।
ਅਗਲੇ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਿੱਚ, ਨਮੂਨੇ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਅਖੌਤੀ "ਗਰਮ" ਸਤਹ ਦੇ ਹੇਠਾਂ 250 ਡਿਗਰੀ ਸੈਲਸੀਅਸ ਤੱਕ ਲਿਆਂਦਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਸਟ੍ਰਕਚਰਿੰਗ ਉਸੇ ਪ੍ਰੋਸੈਸਿੰਗ ਰਣਨੀਤੀ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਪਿਛਲੇ ਭਾਗ ਵਿੱਚ ਵਰਣਿਤ ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ (ਅੰਜੀਰ 1a–1c)।SEM ਚਿੱਤਰ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 1d–f ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਨਮੂਨੇ ਨੂੰ 250 C ਤੱਕ ਗਰਮ ਕਰਨ ਨਾਲ LSFL ਦੀ ਦਿੱਖ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜਿਸਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਲੇਜ਼ਰ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਦੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਹੈ।ਇਹਨਾਂ ਸੰਰਚਨਾਵਾਂ ਨੂੰ LSFL-II ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਇਹਨਾਂ ਦੀ ਇੱਕ ਸਥਾਨਿਕ ਮਿਆਦ \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) 247 ± 35 nm ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਉੱਚ ਮੋਡ ਬਾਰੰਬਾਰਤਾ ਦੇ ਕਾਰਨ LSFL-II ਸਿਗਨਲ FFT ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਨਹੀਂ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਜਿਵੇਂ ਕਿ \(o_{\mathrm {p}}\) 99.0 ਤੋਂ ਵਧ ਕੇ 99.67\(\%\) (ਚਿੱਤਰ 1d–e), ਚਮਕਦਾਰ ਬੈਂਡ ਖੇਤਰ ਦੀ ਚੌੜਾਈ ਵਧ ਗਈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਇੱਕ DLIP ਸਿਗਨਲ ਦਿਖਾਈ ਦਿੱਤਾ। ਉੱਚ ਫ੍ਰੀਕੁਐਂਸੀ ਤੋਂ ਵੱਧ ਲਈ।ਵੇਵਨੰਬਰ (ਹੇਠਲੀ ਬਾਰੰਬਾਰਤਾ) ਅਤੇ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ FFT ਦੇ ਕੇਂਦਰ ਵੱਲ ਸ਼ਿਫਟ ਹੋ ਜਾਂਦੇ ਹਨ।ਚਿੱਤਰ 1d ਵਿੱਚ ਟੋਇਆਂ ਦੀਆਂ ਕਤਾਰਾਂ LSFL-I22,27 ਲਈ ਲੰਬਵਤ ਬਣੇ ਅਖੌਤੀ ਖੰਭਾਂ ਦੇ ਪੂਰਵਗਾਮੀ ਹੋ ਸਕਦੇ ਹਨ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, LSFL-II ਛੋਟਾ ਅਤੇ ਅਨਿਯਮਿਤ ਰੂਪ ਵਾਲਾ ਬਣ ਗਿਆ ਜਾਪਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਵੀ ਨੋਟ ਕਰੋ ਕਿ ਨੈਨੋਗ੍ਰੇਨ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਦੇ ਨਾਲ ਚਮਕਦਾਰ ਬੈਂਡਾਂ ਦਾ ਔਸਤ ਆਕਾਰ ਇਸ ਕੇਸ ਵਿੱਚ ਛੋਟਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਇਹਨਾਂ ਨੈਨੋ ਕਣਾਂ ਦੀ ਆਕਾਰ ਦੀ ਵੰਡ ਬਿਨਾਂ ਗਰਮ ਕੀਤੇ ਨਾਲੋਂ ਘੱਟ ਖਿੰਡੇ ਹੋਏ (ਜਾਂ ਘੱਟ ਕਣਾਂ ਦੇ ਸੰਗ੍ਰਹਿ ਵੱਲ ਅਗਵਾਈ ਕੀਤੀ) ਨਿਕਲੀ।ਗੁਣਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਇਸਦਾ ਮੁਲਾਂਕਣ ਕ੍ਰਮਵਾਰ ਅੰਕੜਿਆਂ 1a, d ਜਾਂ b, e ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਕੇ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।
ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਓਵਰਲੈਪ \(o_{\mathrm {p}}\) ਹੋਰ ਵਧ ਕੇ 99.67% (ਚਿੱਤਰ 1f) ਹੋ ਗਿਆ, ਇੱਕ ਵੱਖਰੀ ਭੂਗੋਲਿਕ ਹੌਲੀ-ਹੌਲੀ ਵਧਦੀ ਸਪੱਸ਼ਟ ਖੁਰਲੀਆਂ ਕਾਰਨ ਉਭਰ ਕੇ ਸਾਹਮਣੇ ਆਈ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਇਹ ਝੂਲੇ ਚਿੱਤਰ 1c ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਘੱਟ ਕ੍ਰਮਬੱਧ ਅਤੇ ਘੱਟ ਡੂੰਘੇ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦੇ ਹਨ।ਚਿੱਤਰ ਦੇ ਹਲਕੇ ਅਤੇ ਹਨੇਰੇ ਖੇਤਰਾਂ ਵਿੱਚ ਘੱਟ ਅੰਤਰ ਗੁਣਵੱਤਾ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਨਤੀਜੇ c ਉੱਤੇ FFT ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਵਿੱਚ ਚਿੱਤਰ 1f ਵਿੱਚ FFT ਆਰਡੀਨੇਟ ਦੇ ਕਮਜ਼ੋਰ ਅਤੇ ਵਧੇਰੇ ਖਿੰਡੇ ਹੋਏ ਸਿਗਨਲ ਦੁਆਰਾ ਅੱਗੇ ਸਮਰਥਤ ਹਨ।ਚਿੱਤਰ 1b ਅਤੇ e ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਦੇ ਸਮੇਂ ਹੀਟਿੰਗ 'ਤੇ ਛੋਟੀਆਂ ਸਟ੍ਰਾਈਆ ਵੀ ਸਪੱਸ਼ਟ ਸਨ, ਜਿਸਦੀ ਬਾਅਦ ਵਿੱਚ ਕਨਫੋਕਲ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪੀ ਦੁਆਰਾ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।
ਪਿਛਲੇ ਪ੍ਰਯੋਗ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ ਦਾ ਧਰੁਵੀਕਰਨ 90 \(^{\circ}\) ਦੁਆਰਾ ਘੁੰਮਾਇਆ ਗਿਆ ਸੀ, ਜਿਸ ਕਾਰਨ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਪਲੇਟਫਾਰਮ ਵੱਲ ਲੰਬਵਤ ਚਲਦੀ ਸੀ।ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.2a-c ਬਣਤਰ ਦੇ ਨਿਰਮਾਣ ਦੇ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਪੜਾਵਾਂ ਨੂੰ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ, \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% ਗੈਰ-ਗਰਮ (a), ਗਰਮ (b) ਅਤੇ ਗਰਮ 90\(^{\ circ }\) - ਕੇਸ ਘੁੰਮਦੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ (c) ਦੇ ਨਾਲ।ਸੰਰਚਨਾਵਾਂ ਦੀ ਨੈਨੋਟੋਗ੍ਰਾਫੀ ਦੀ ਕਲਪਨਾ ਕਰਨ ਲਈ, ਰੰਗਦਾਰ ਵਰਗਾਂ ਨਾਲ ਚਿੰਨ੍ਹਿਤ ਖੇਤਰਾਂ ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।2d, ਵੱਡੇ ਪੈਮਾਨੇ 'ਤੇ।
DLIP ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਬਣਾਈਆਂ ਗਈਆਂ ਸਤਹ ਬਣਤਰਾਂ ਦੀਆਂ SEM ਤਸਵੀਰਾਂ।ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੇ ਮਾਪਦੰਡ ਚਿੱਤਰ 1 ਦੇ ਸਮਾਨ ਹਨ।ਚਿੱਤਰ ਨਮੂਨਾ ਤਾਪਮਾਨ \(T_s\), ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਅਤੇ ਪਲਸ ਓਵਰਲੈਪ \(o_\mathrm {p}\) ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਬਲੈਕ ਇਨਸੈੱਟ ਫਿਰ ਅਨੁਸਾਰੀ ਫੌਰੀਅਰ ਟ੍ਰਾਂਸਫਾਰਮ ਨੂੰ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।(d)-(i) ਵਿੱਚ ਚਿੱਤਰ (a)-(c) ਵਿੱਚ ਚਿੰਨ੍ਹਿਤ ਖੇਤਰਾਂ ਦੀ ਵਿਸਤਾਰ ਹਨ।
ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਇਹ ਦੇਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 2b,c ਦੇ ਗੂੜ੍ਹੇ ਖੇਤਰਾਂ ਵਿੱਚ ਬਣਤਰ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਸੰਵੇਦਨਸ਼ੀਲ ਹਨ ਅਤੇ ਇਸਲਈ LSFL-II14, 20, 29, 30 ਲੇਬਲ ਕੀਤੇ ਗਏ ਹਨ। ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ, LSFL-I ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਨੂੰ ਵੀ ਘੁੰਮਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ( ਚਿੱਤਰ 2g, i), ਜੋ ਕਿ ਅਨੁਸਾਰੀ FFT ਵਿੱਚ s-ਟਾਈਪ ਸਿਗਨਲ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਤੋਂ ਦੇਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।LSFL-I ਪੀਰੀਅਡ ਦੀ ਬੈਂਡਵਿਡਥ ਪੀਰੀਅਡ ਬੀ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਵੱਡੀ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਸਦੀ ਰੇਂਜ ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ 2c ਵਿੱਚ ਛੋਟੇ ਪੀਰੀਅਡਾਂ ਵੱਲ ਤਬਦੀਲ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਵਧੇਰੇ ਵਿਆਪਕ s-ਟਾਈਪ ਸਿਗਨਲ ਦੁਆਰਾ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਵੱਖ-ਵੱਖ ਹੀਟਿੰਗ ਤਾਪਮਾਨਾਂ 'ਤੇ ਨਮੂਨੇ 'ਤੇ ਹੇਠਾਂ ਦਿੱਤੀ LSFL ਸਥਾਨਿਕ ਮਿਆਦ ਦੇਖੀ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ: \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) 21 ^{ \circ 'ਤੇ nm }\ )C (ਚਿੱਤਰ 2a), \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 445\(~\pm\) 67 nm ਅਤੇ \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-II }} \) = s ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਲਈ 250°C (ਚਿੱਤਰ 2b) 'ਤੇ 247 ± 35 nm।ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਅਤੇ 250 \(^{\circ }\)C ਦੀ ਸਥਾਨਿਕ ਮਿਆਦ \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I))\) = 390\(\pm 55\) ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ। ) nm ਅਤੇ \(\ Lambda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 nm (ਚਿੱਤਰ 2c)।
ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਨਤੀਜੇ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ ਕਿ ਸਿਰਫ਼ ਨਮੂਨੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਨੂੰ ਵਧਾਉਣ ਨਾਲ, ਸਤਹ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਦੋ ਅਤਿਅੰਤ ਵਿਚਕਾਰ ਬਦਲ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ (i) ਇੱਕ ਸਤਹ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਸਿਰਫ਼ LSFL-I ਤੱਤ ਹੁੰਦੇ ਹਨ ਅਤੇ (ii) ਇੱਕ ਖੇਤਰ LSFL-II ਨਾਲ ਢੱਕਿਆ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਕਿਉਂਕਿ ਧਾਤ ਦੀਆਂ ਸਤਹਾਂ 'ਤੇ ਇਸ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ ਕਿਸਮ ਦੇ LIPSS ਦਾ ਗਠਨ ਸਤਹ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤਾਂ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਹੋਇਆ ਹੈ, ਊਰਜਾ ਫੈਲਾਉਣ ਵਾਲਾ ਐਕਸ-ਰੇ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ (EDX) ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਸਾਰਣੀ 1 ਪ੍ਰਾਪਤ ਨਤੀਜਿਆਂ ਦਾ ਸਾਰ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਹਰੇਕ ਨਿਰਧਾਰਨ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨੇ ਦੀ ਸਤਹ 'ਤੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਥਾਵਾਂ 'ਤੇ ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਚਾਰ ਸਪੈਕਟਰਾ ਦੀ ਔਸਤ ਦੁਆਰਾ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਮਾਪ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਨਮੂਨੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨਾਂ \(T_\mathrm{s}\) ਅਤੇ ਨਮੂਨੇ ਦੀ ਸਤਹ ਦੀਆਂ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੀਆਂ ਸਥਿਤੀਆਂ 'ਤੇ ਕੀਤੇ ਜਾਂਦੇ ਹਨ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਗੈਰ-ਸੰਗਠਿਤ ਜਾਂ ਢਾਂਚਾਗਤ ਖੇਤਰ ਹੁੰਦੇ ਹਨ।ਮਾਪਾਂ ਵਿੱਚ ਡੂੰਘੀਆਂ ਅਣ-ਆਕਸੀਡਾਈਜ਼ਡ ਪਰਤਾਂ ਬਾਰੇ ਵੀ ਜਾਣਕਾਰੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਜੋ ਇਲਾਜ ਕੀਤੇ ਪਿਘਲੇ ਹੋਏ ਖੇਤਰ ਦੇ ਸਿੱਧੇ ਹੇਠਾਂ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ, ਪਰ EDX ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਦੀ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨ ਪ੍ਰਵੇਸ਼ ਡੂੰਘਾਈ ਦੇ ਅੰਦਰ।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਇਹ ਨੋਟ ਕੀਤਾ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ ਕਿ EDX ਆਕਸੀਜਨ ਦੀ ਸਮਗਰੀ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਦੀ ਸਮਰੱਥਾ ਵਿੱਚ ਸੀਮਿਤ ਹੈ, ਇਸਲਈ ਇੱਥੇ ਇਹ ਮੁੱਲ ਕੇਵਲ ਇੱਕ ਗੁਣਾਤਮਕ ਮੁਲਾਂਕਣ ਦੇ ਸਕਦੇ ਹਨ.
ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੇ ਇਲਾਜ ਨਾ ਕੀਤੇ ਗਏ ਹਿੱਸਿਆਂ ਨੇ ਸਾਰੇ ਓਪਰੇਟਿੰਗ ਤਾਪਮਾਨਾਂ 'ਤੇ ਆਕਸੀਜਨ ਦੀ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਮਾਤਰਾ ਨਹੀਂ ਦਿਖਾਈ।ਲੇਜ਼ਰ ਇਲਾਜ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਸਾਰੇ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ ਆਕਸੀਜਨ ਦਾ ਪੱਧਰ ਵਧ ਗਿਆ।ਵਪਾਰਕ ਸਟੀਲ ਦੇ ਨਮੂਨਿਆਂ ਲਈ ਦੋ ਅਣ-ਇਲਾਜ ਕੀਤੇ ਗਏ ਨਮੂਨਿਆਂ ਵਿਚਕਾਰ ਮੂਲ ਰਚਨਾ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਸੀ, ਅਤੇ ਹਾਈਡਰੋਕਾਰਬਨ ਦੂਸ਼ਣ ਦੇ ਕਾਰਨ AISI 304 ਸਟੀਲ ਲਈ ਨਿਰਮਾਤਾ ਦੀ ਡਾਟਾ ਸ਼ੀਟ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉੱਚ ਕਾਰਬਨ ਮੁੱਲ ਪਾਏ ਗਏ ਸਨ।
ਗਰੂਵ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਅਤੇ LSFL-I ਤੋਂ LSFL-II ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀ ਦੇ ਸੰਭਾਵੀ ਕਾਰਨਾਂ 'ਤੇ ਚਰਚਾ ਕਰਨ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਪਾਵਰ ਸਪੈਕਟ੍ਰਲ ਘਣਤਾ (PSD) ਅਤੇ ਉਚਾਈ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।
(i) ਸਤ੍ਹਾ ਦੀ ਅਰਧ-ਦੋ-ਅਯਾਮੀ ਨਾਰਮਲਾਈਜ਼ਡ ਪਾਵਰ ਸਪੈਕਟ੍ਰਲ ਘਣਤਾ (Q2D-PSD) ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ 1 ਅਤੇ 2. 1 ਅਤੇ 2 ਵਿੱਚ SEM ਚਿੱਤਰਾਂ ਵਜੋਂ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ। ਕਿਉਂਕਿ PSD ਨੂੰ ਆਮ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਜੋੜ ਸੰਕੇਤ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਹੋਣੀ ਚਾਹੀਦੀ ਹੈ। ਸਥਿਰ ਭਾਗ (k \(\le\) 0.7 µm\(^{-1}\), ਨਹੀਂ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ), ਭਾਵ ਨਿਰਵਿਘਨਤਾ ਵਿੱਚ ਵਾਧੇ ਵਜੋਂ ਸਮਝਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।(ii) ਅਨੁਸਾਰੀ ਸਤ੍ਹਾ ਦੀ ਉਚਾਈ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ।ਨਮੂਨਾ ਤਾਪਮਾਨ \(T_s\), ਓਵਰਲੈਪ \(o_{\mathrm {p}}\), ਅਤੇ ਲੇਜ਼ਰ ਧਰੁਵੀਕਰਨ E ਸਥਿਤੀ ਨਿਰਧਾਰਨ ਪਲੇਟਫਾਰਮ ਅੰਦੋਲਨ ਦੀ ਸਥਿਤੀ \(\vec {v}\) ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਸਾਰੇ ਪਲਾਟਾਂ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।
SEM ਚਿੱਤਰਾਂ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ, x ਜਾਂ y ਦਿਸ਼ਾ ਵਿੱਚ ਸਾਰੇ ਇੱਕ-ਅਯਾਮੀ (1D) ਪਾਵਰ ਸਪੈਕਟ੍ਰਲ ਘਣਤਾ (PSDs) ਦੀ ਔਸਤ ਦੁਆਰਾ ਸੈੱਟ ਕੀਤੇ ਗਏ ਹਰੇਕ ਪੈਰਾਮੀਟਰ ਲਈ ਘੱਟੋ-ਘੱਟ ਤਿੰਨ SEM ਚਿੱਤਰਾਂ ਤੋਂ ਇੱਕ ਔਸਤ ਸਧਾਰਣ ਪਾਵਰ ਸਪੈਕਟ੍ਰਮ ਤਿਆਰ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਅਨੁਸਾਰੀ ਗ੍ਰਾਫ਼ ਚਿੱਤਰ 3i ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ ਜੋ ਸਿਗਨਲ ਦੀ ਬਾਰੰਬਾਰਤਾ ਸ਼ਿਫਟ ਅਤੇ ਸਪੈਕਟ੍ਰਮ ਵਿੱਚ ਇਸਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਯੋਗਦਾਨ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।
ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.3ia, c, e, DLIP ਸਿਖਰ \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4.5 µm)\(^{-1}\) = 1.4 µm \ (^{-) ਦੇ ਨੇੜੇ ਵਧਦਾ ਹੈ 1}\) ਜਾਂ ਸੰਬੰਧਿਤ ਉੱਚ ਹਾਰਮੋਨਿਕਸ ਜਿਵੇਂ ਓਵਰਲੈਪ ਵਧਦਾ ਹੈ \(o_{\mathrm {p))\)।ਬੁਨਿਆਦੀ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ LRIB ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਮਜ਼ਬੂਤ ਵਿਕਾਸ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਹੋਇਆ ਸੀ।ਉੱਚੇ ਹਾਰਮੋਨਿਕਸ ਦਾ ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਢਲਾਣ ਦੀ ਢਲਾਣ ਨਾਲ ਵਧਦਾ ਹੈ।ਸੀਮਤ ਕੇਸਾਂ ਵਜੋਂ ਆਇਤਾਕਾਰ ਫੰਕਸ਼ਨਾਂ ਲਈ, ਅਨੁਮਾਨ ਨੂੰ ਫ੍ਰੀਕੁਐਂਸੀ ਦੀ ਸਭ ਤੋਂ ਵੱਡੀ ਸੰਖਿਆ ਦੀ ਲੋੜ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, PSD ਵਿੱਚ 1.4 µm\(^{-1}\) ਦੇ ਆਲੇ-ਦੁਆਲੇ ਦੀ ਸਿਖਰ ਅਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਹਾਰਮੋਨਿਕਸ ਨੂੰ ਗਰੂਵ ਦੀ ਸ਼ਕਲ ਲਈ ਗੁਣਵੱਤਾ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਵਜੋਂ ਵਰਤਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।
ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 3(i)b,d,f ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਗਰਮ ਨਮੂਨੇ ਦਾ PSD ਸੰਬੰਧਿਤ ਹਾਰਮੋਨਿਕਸ ਵਿੱਚ ਘੱਟ ਸਿਗਨਲ ਦੇ ਨਾਲ ਕਮਜ਼ੋਰ ਅਤੇ ਵਿਸ਼ਾਲ ਸਿਖਰ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ.3(i)f ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਦੂਜਾ ਹਾਰਮੋਨਿਕ ਸਿਗਨਲ ਬੁਨਿਆਦੀ ਸਿਗਨਲ ਤੋਂ ਵੀ ਵੱਧ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਗਰਮ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨੇ (\(T_s\) = 21\(^\circ\)C ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ) ਦੀ ਵਧੇਰੇ ਅਨਿਯਮਿਤ ਅਤੇ ਘੱਟ ਉਚਾਰਣ ਵਾਲੀ DLIP ਬਣਤਰ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇੱਕ ਹੋਰ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਜਿਵੇਂ ਓਵਰਲੈਪ \(o_{\mathrm {p}}\) ਵਧਦਾ ਹੈ, ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ LSFL-I ਸਿਗਨਲ ਇੱਕ ਛੋਟੀ ਤਰੰਗ ਸੰਖਿਆ (ਲੰਬੀ ਮਿਆਦ) ਵੱਲ ਬਦਲਦਾ ਹੈ।ਇਹ DLIP ਮੋਡ ਦੇ ਕਿਨਾਰਿਆਂ ਦੀ ਵਧੀ ਹੋਈ ਢਲਾਣ ਅਤੇ ਘਟਨਾ ਦੇ ਕੋਣ 14,33 ਵਿੱਚ ਸੰਬੰਧਿਤ ਸਥਾਨਕ ਵਾਧੇ ਦੁਆਰਾ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਰੁਝਾਨ ਦੇ ਬਾਅਦ, LSFL-I ਸਿਗਨਲ ਦੇ ਵਿਸਤਾਰ ਨੂੰ ਵੀ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਖੜ੍ਹੀਆਂ ਢਲਾਣਾਂ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, DLIP ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਹੇਠਾਂ ਅਤੇ ਉੱਪਰਲੇ ਪਾਸੇ ਸਮਤਲ ਖੇਤਰ ਵੀ ਹਨ, ਜੋ LSFL-I ਪੀਰੀਅਡਾਂ ਦੀ ਇੱਕ ਵਿਸ਼ਾਲ ਸ਼੍ਰੇਣੀ ਦੀ ਆਗਿਆ ਦਿੰਦੇ ਹਨ।ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਸੋਖਣ ਵਾਲੀਆਂ ਸਮੱਗਰੀਆਂ ਲਈ, LSFL-I ਦੀ ਮਿਆਦ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਅਨੁਮਾਨਿਤ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ:
ਜਿੱਥੇ \(\theta\) ਘਟਨਾ ਦਾ ਕੋਣ ਹੈ, ਅਤੇ ਸਬਸਕ੍ਰਿਪਟ s ਅਤੇ p ਵੱਖ-ਵੱਖ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਦਾ ਹਵਾਲਾ ਦਿੰਦੇ ਹਨ।
ਇਹ ਨੋਟ ਕੀਤਾ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ ਕਿ ਇੱਕ DLIP ਸੈੱਟਅੱਪ ਲਈ ਘਟਨਾ ਦਾ ਪਲੇਨ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਪਲੇਟਫਾਰਮ ਦੀ ਗਤੀ ਲਈ ਲੰਬਵਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 4 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ (ਸਮੱਗਰੀ ਅਤੇ ਢੰਗ ਭਾਗ ਵੇਖੋ)।ਇਸਲਈ, s-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ, ਇੱਕ ਨਿਯਮ ਦੇ ਤੌਰ ਤੇ, ਪੜਾਅ ਦੀ ਗਤੀ ਦੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਹੈ, ਅਤੇ p-ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਇਸਦੇ ਲਈ ਲੰਬਵਤ ਹੈ।ਸਮੀਕਰਨ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ.(1), s-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਲਈ, LSFL-I ਸਿਗਨਲ ਦੇ ਛੋਟੇ ਤਰੰਗ ਸੰਖਿਆਵਾਂ ਵੱਲ ਇੱਕ ਫੈਲਾਅ ਅਤੇ ਇੱਕ ਸ਼ਿਫਟ ਦੀ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।ਇਹ \(\theta\) ਅਤੇ ਕੋਣੀ ਰੇਂਜ \(\theta \pm \delta \theta\) ਵਿੱਚ ਵਾਧੇ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਖਾਈ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਚਿੱਤਰ 3ia,c,e ਵਿੱਚ LSFL-I ਸਿਖਰਾਂ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਕੇ ਦੇਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।
ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਏ ਗਏ ਨਤੀਜਿਆਂ ਅਨੁਸਾਰ.1c, LSFL\(_\mathrm {edge}\) ਚਿੱਤਰ ਵਿੱਚ ਸੰਬੰਧਿਤ PSD ਵਿੱਚ ਵੀ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।3e.ਅੰਜੀਰ 'ਤੇ.3ig,h ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਲਈ PSD ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।DLIP ਸਿਖਰਾਂ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਗਰਮ ਅਤੇ ਗੈਰ-ਗਰਮ ਨਮੂਨਿਆਂ ਵਿੱਚ ਵਧੇਰੇ ਸਪੱਸ਼ਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, LSFL-I ਤੋਂ ਸਿਗਨਲ DLIP ਪੀਕ ਦੇ ਉੱਚ ਹਾਰਮੋਨਿਕਸ ਦੇ ਨਾਲ ਓਵਰਲੈਪ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਲੇਸਿੰਗ ਵੇਵ-ਲੰਬਾਈ ਦੇ ਨੇੜੇ ਸਿਗਨਲ ਨੂੰ ਜੋੜਦਾ ਹੈ।
ਨਤੀਜਿਆਂ ਦੀ ਵਧੇਰੇ ਵਿਸਤਾਰ ਵਿੱਚ ਚਰਚਾ ਕਰਨ ਲਈ, ਚਿੱਤਰ 3ii ਵਿੱਚ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਤਾਪਮਾਨਾਂ 'ਤੇ DLIP ਰੇਖਿਕ ਉਚਾਈ ਵੰਡ ਦੀਆਂ ਦਾਲਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਢਾਂਚਾਗਤ ਡੂੰਘਾਈ ਅਤੇ ਓਵਰਲੈਪ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਸਤਹ ਦੀ ਲੰਬਕਾਰੀ ਉਚਾਈ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ DLIP ਢਾਂਚੇ ਦੇ ਕੇਂਦਰ ਦੇ ਆਲੇ ਦੁਆਲੇ ਦਸ ਵਿਅਕਤੀਗਤ ਲੰਬਕਾਰੀ ਉਚਾਈ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲਾਂ ਦੀ ਔਸਤ ਦੁਆਰਾ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।ਹਰੇਕ ਲਾਗੂ ਤਾਪਮਾਨ ਲਈ, ਬਣਤਰ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਵਧਦੀ ਪਲਸ ਓਵਰਲੈਪ ਨਾਲ ਵਧਦੀ ਹੈ।ਗਰਮ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨੇ ਦਾ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ s-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਲਈ 0.87 µm ਅਤੇ ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਲਈ 1.06 µm ਦੇ ਪੀਕ-ਟੂ-ਪੀਕ (pvp) ਮੁੱਲਾਂ ਦੇ ਨਾਲ ਗਰੂਵ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਗਰਮ ਨਾ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨੇ ਦਾ s-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਅਤੇ p-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਕ੍ਰਮਵਾਰ 1.75 µm ਅਤੇ 2.33 µm ਦਾ pvp ਦਿਖਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਅਨੁਸਾਰੀ ਪੀਵੀਪੀ ਨੂੰ ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਉਚਾਈ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।3ii.ਹਰੇਕ PvP ਔਸਤ ਦੀ ਗਣਨਾ ਔਸਤ ਅੱਠ ਸਿੰਗਲ PvP ਦੁਆਰਾ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।
ਇਸ ਦੇ ਨਾਲ, ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ.3iig,h ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਸਿਸਟਮ ਅਤੇ ਗਰੂਵ ਅੰਦੋਲਨ ਲਈ ਲੰਬਵਤ ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਉਚਾਈ ਵੰਡ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਦਾ ਨਾਲੀ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਪ੍ਰਭਾਵ ਪੈਂਦਾ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਇਹ 1.75 µm pvp 'ਤੇ s-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦੇ ਮੁਕਾਬਲੇ 2.33 µm 'ਤੇ ਥੋੜ੍ਹਾ ਉੱਚਾ pvp ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਪਲੇਟਫਾਰਮ ਸਿਸਟਮ ਦੇ ਗਰੂਵਜ਼ ਅਤੇ ਅੰਦੋਲਨ ਨਾਲ ਮੇਲ ਖਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਪ੍ਰਭਾਵ ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਵਿੱਚ ਐਸ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਛੋਟੀ ਬਣਤਰ ਕਾਰਨ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ (ਦੇਖੋ ਚਿੱਤਰ 2f,h), ਜਿਸ ਬਾਰੇ ਅਗਲੇ ਭਾਗ ਵਿੱਚ ਹੋਰ ਚਰਚਾ ਕੀਤੀ ਜਾਵੇਗੀ।
ਚਰਚਾ ਦਾ ਉਦੇਸ਼ ਗਰਮ ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਮੁੱਖ LIPS ਕਲਾਸ (LSFL-I ਤੋਂ LSFL-II) ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀ ਦੇ ਕਾਰਨ ਨਾਲੀ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਨੂੰ ਸਮਝਾਉਣਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ ਹੇਠਾਂ ਦਿੱਤੇ ਸਵਾਲਾਂ ਦੇ ਜਵਾਬ ਦਿਓ:
ਪਹਿਲੇ ਸਵਾਲ ਦਾ ਜਵਾਬ ਦੇਣ ਲਈ, ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਲਈ ਜ਼ਿੰਮੇਵਾਰ ਵਿਧੀਆਂ 'ਤੇ ਵਿਚਾਰ ਕਰਨਾ ਜ਼ਰੂਰੀ ਹੈ।ਆਮ ਘਟਨਾ 'ਤੇ ਇੱਕ ਸਿੰਗਲ ਪਲਸ ਲਈ, ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਨੂੰ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਦਰਸਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
ਜਿੱਥੇ \(\delta _{\mathrm {E}}\) ਊਰਜਾ ਦੀ ਪ੍ਰਵੇਸ਼ ਡੂੰਘਾਈ ਹੈ, \(\Phi\) ਅਤੇ \(\Phi _{\mathrm {th}}\) ਸੋਖਣ ਪ੍ਰਵਾਹ ਅਤੇ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਫਲਿਊਂਸ ਹਨ। ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ, ਕ੍ਰਮਵਾਰ34.
ਗਣਿਤਿਕ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਊਰਜਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵੇਸ਼ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਦਾ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਗੁਣਾਤਮਕ ਪ੍ਰਭਾਵ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜਦੋਂ ਕਿ ਊਰਜਾ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀ ਦਾ ਲਘੂਗਣਕ ਪ੍ਰਭਾਵ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ ਫਲੂਏਂਸ ਬਦਲਾਅ \(\Delta z\) ਨੂੰ ਉਦੋਂ ਤੱਕ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਨਹੀਂ ਕਰਦੇ ਜਿੰਨਾ ਚਿਰ \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\)।ਹਾਲਾਂਕਿ, ਮਜ਼ਬੂਤ ਆਕਸੀਕਰਨ (ਉਦਾਹਰਣ ਵਜੋਂ, ਕ੍ਰੋਮੀਅਮ ਆਕਸਾਈਡ ਦੇ ਗਠਨ ਦੇ ਕਾਰਨ) ਸੀਆਰ-ਸੀਆਰ ਬਾਂਡਾਂ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਵਿੱਚ ਮਜ਼ਬੂਤ ਸੀਆਰ-ਓ35 ਬਾਂਡਾਂ ਵੱਲ ਅਗਵਾਈ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਵਧਦਾ ਹੈ।ਸਿੱਟੇ ਵਜੋਂ, \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) ਹੁਣ ਸੰਤੁਸ਼ਟ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਊਰਜਾ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੀ ਘਣਤਾ ਘਟਣ ਦੇ ਨਾਲ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਕਮੀ ਆਉਂਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਆਕਸੀਕਰਨ ਅਵਸਥਾ ਅਤੇ LSFL-II ਦੀ ਮਿਆਦ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇੱਕ ਸਬੰਧ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨੂੰ ਨੈਨੋਸਟ੍ਰਕਚਰ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀਆਂ ਅਤੇ ਸਤਹ ਦੇ ਆਕਸੀਕਰਨ 30,35 ਦੇ ਕਾਰਨ ਸਤਹ ਦੀਆਂ ਆਪਟੀਕਲ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਦੁਆਰਾ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇਸਲਈ, ਸੋਖਣ ਫਲੂਏਂਸ \(\Phi\) ਦੀ ਸਹੀ ਸਤਹ ਵੰਡ ਸਟ੍ਰਕਚਰਲ ਪੀਰੀਅਡ ਅਤੇ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤ ਦੀ ਮੋਟਾਈ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਪਰਸਪਰ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੀ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਗਤੀਸ਼ੀਲਤਾ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਪੀਰੀਅਡ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਿਆਂ, ਨੈਨੋਸਟ੍ਰਕਚਰ ਫੀਲਡ ਵਿੱਚ ਤਿੱਖੀ ਵਾਧਾ, ਸਤਹ ਪਲਾਜ਼ਮੋਨਸ ਦੇ ਉਤੇਜਨਾ, ਅਸਧਾਰਨ ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਟ੍ਰਾਂਸਫਰ ਜਾਂ ਸਕੈਟਰਿੰਗ 17,19,20,21 ਦੇ ਕਾਰਨ ਸਮਾਈ ਹੋਈ ਊਰਜਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੀ ਵੰਡ ਨੂੰ ਬਹੁਤ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇਸਲਈ, \(\Phi\) ਸਤ੍ਹਾ ਦੇ ਨੇੜੇ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਅਸੰਗਤ ਹੈ, ਅਤੇ \(\delta _ {E}\) ਸੰਭਵ ਤੌਰ 'ਤੇ ਹੁਣ ਇੱਕ ਸਮਾਈ ਗੁਣਾਂਕ \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt}} ਨਾਲ ਸੰਭਵ ਨਹੀਂ ਹੈ। ^ { -1} \ਲਗਭਗ \delta _{\mathrm {E}}^{-1}\) ਸਮੁੱਚੀ ਨਜ਼ਦੀਕੀ ਸਤਹ ਵਾਲੀਅਮ ਲਈ।ਕਿਉਂਕਿ ਆਕਸਾਈਡ ਫਿਲਮ ਦੀ ਮੋਟਾਈ ਵੱਡੇ ਪੱਧਰ 'ਤੇ ਠੋਸਤਾ ਦੇ ਸਮੇਂ [26] 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦੀ ਹੈ, ਨਾਮਕਰਨ ਪ੍ਰਭਾਵ ਨਮੂਨੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਪੂਰਕ ਸਮੱਗਰੀ ਵਿੱਚ ਚਿੱਤਰ S1 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਆਪਟੀਕਲ ਮਾਈਕ੍ਰੋਗ੍ਰਾਫ ਆਪਟੀਕਲ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ਤਾਵਾਂ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀਆਂ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।
ਇਹ ਪ੍ਰਭਾਵ ਅੰਸ਼ਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਚਿੱਤਰ 1d,e ਅਤੇ 2b,c ਅਤੇ 3(ii)b,d,f ਵਿੱਚ ਛੋਟੀਆਂ ਸਤਹ ਦੀਆਂ ਬਣਤਰਾਂ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ ਘੱਟ ਖਾਈ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰਦੇ ਹਨ।
LSFL-II ਨੂੰ ਸੈਮੀਕੰਡਕਟਰਾਂ, ਡਾਈਲੈਕਟ੍ਰਿਕਸ ਅਤੇ ਆਕਸੀਕਰਨ ਦੀ ਸੰਭਾਵਨਾ ਵਾਲੀ ਸਮੱਗਰੀ 14,29,30,36,37 'ਤੇ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਬਾਅਦ ਦੇ ਮਾਮਲੇ ਵਿੱਚ, ਸਤਹ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤ ਦੀ ਮੋਟਾਈ ਖਾਸ ਤੌਰ 'ਤੇ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਹੈ30.EDX ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਨੇ ਢਾਂਚਾਗਤ ਸਤਹ 'ਤੇ ਸਤਹ ਆਕਸਾਈਡ ਦੇ ਗਠਨ ਦਾ ਖੁਲਾਸਾ ਕੀਤਾ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਗੈਰ-ਗਰਮ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨਿਆਂ ਲਈ, ਅੰਬੀਨਟ ਆਕਸੀਜਨ ਗੈਸੀ ਕਣਾਂ ਦੇ ਅੰਸ਼ਕ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਅਤੇ ਅੰਸ਼ਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਸਤਹ ਆਕਸਾਈਡ ਦੇ ਗਠਨ ਵਿੱਚ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾਉਂਦੀ ਜਾਪਦੀ ਹੈ।ਦੋਵੇਂ ਵਰਤਾਰੇ ਇਸ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਯੋਗਦਾਨ ਪਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਇਸ ਦੇ ਉਲਟ, ਗਰਮ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨਿਆਂ ਲਈ, ਵੱਖ-ਵੱਖ ਆਕਸੀਕਰਨ ਅਵਸਥਾਵਾਂ (SiO\(_{\mathrm {2}}\), Cr\(_{\mathrm {n}} \)O\(_{\mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm {n}}\)O\(_{\mathrm {m}}\), NiO, ਆਦਿ) ਪੱਖ ਵਿੱਚ ਸਪੱਸ਼ਟ 38 ਹਨ।ਲੋੜੀਂਦੀ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਸਬਵੇਵਲੈਂਥ ਮੋਟਾਪੇ ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ, ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉੱਚ ਸਥਾਨਿਕ ਫ੍ਰੀਕੁਐਂਸੀ LIPSS (HSFL), ਲੋੜੀਂਦੇ ਸਬਵੇਵਲੈਂਥ (ਡੀ-ਟਾਈਪ) ਤੀਬਰਤਾ ਮੋਡ 14,30 ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਜ਼ਰੂਰੀ ਹੈ।ਅੰਤਿਮ LSFL-II ਤੀਬਰਤਾ ਮੋਡ HSFL ਐਪਲੀਟਿਊਡ ਅਤੇ ਆਕਸਾਈਡ ਮੋਟਾਈ ਦਾ ਇੱਕ ਫੰਕਸ਼ਨ ਹੈ।ਇਸ ਮੋਡ ਦਾ ਕਾਰਨ HSFL ਦੁਆਰਾ ਖਿੰਡੇ ਹੋਏ ਰੋਸ਼ਨੀ ਦਾ ਦੂਰ-ਦੁਰਾਡੇ ਦਾ ਦਖਲ ਹੈ ਅਤੇ ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਸਮੱਗਰੀ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਤੀਕ੍ਰਿਆ ਕਰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਸਤਹ ਡਾਈਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਸਮੱਗਰੀ 20,29,30 ਦੇ ਅੰਦਰ ਫੈਲਦਾ ਹੈ।ਸਪਲੀਮੈਂਟਰੀ ਮੈਟੀਰੀਅਲ ਸੈਕਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਚਿੱਤਰ S2 ਵਿੱਚ ਸਤਹ ਪੈਟਰਨ ਦੇ ਕਿਨਾਰੇ ਦੇ SEM ਚਿੱਤਰ ਪਹਿਲਾਂ ਤੋਂ ਮੌਜੂਦ HSFL ਦੇ ਸੰਕੇਤ ਹਨ।ਇਹ ਬਾਹਰੀ ਖੇਤਰ ਤੀਬਰਤਾ ਦੀ ਵੰਡ ਦੇ ਘੇਰੇ ਦੁਆਰਾ ਕਮਜ਼ੋਰ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜੋ HSFL ਦੇ ਗਠਨ ਦੀ ਆਗਿਆ ਦਿੰਦਾ ਹੈ.ਤੀਬਰਤਾ ਦੀ ਵੰਡ ਦੀ ਸਮਰੂਪਤਾ ਦੇ ਕਾਰਨ, ਇਹ ਪ੍ਰਭਾਵ ਸਕੈਨਿੰਗ ਦਿਸ਼ਾ ਦੇ ਨਾਲ ਵੀ ਵਾਪਰਦਾ ਹੈ।
ਨਮੂਨਾ ਹੀਟਿੰਗ LSFL-II ਬਣਾਉਣ ਦੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਨੂੰ ਕਈ ਤਰੀਕਿਆਂ ਨਾਲ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦੀ ਹੈ।ਇੱਕ ਪਾਸੇ, ਨਮੂਨੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ \(T_\mathrm{s}\) ਪਿਘਲੀ ਪਰਤ ਦੀ ਮੋਟਾਈ ਨਾਲੋਂ ਠੋਸ ਅਤੇ ਠੰਢਾ ਹੋਣ ਦੀ ਦਰ 'ਤੇ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਪ੍ਰਭਾਵ ਪਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਗਰਮ ਕੀਤੇ ਨਮੂਨੇ ਦਾ ਤਰਲ ਇੰਟਰਫੇਸ ਲੰਬੇ ਸਮੇਂ ਲਈ ਅੰਬੀਨਟ ਆਕਸੀਜਨ ਦੇ ਸੰਪਰਕ ਵਿੱਚ ਆਉਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਦੇਰੀ ਨਾਲ ਠੋਸੀਕਰਨ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਸੰਚਾਲਕ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆਵਾਂ ਦੇ ਵਿਕਾਸ ਦੀ ਆਗਿਆ ਦਿੰਦਾ ਹੈ ਜੋ ਤਰਲ ਸਟੀਲ 26 ਨਾਲ ਆਕਸੀਜਨ ਅਤੇ ਆਕਸਾਈਡ ਦੇ ਮਿਸ਼ਰਣ ਨੂੰ ਵਧਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਇਹ ਸਿਰਫ ਪ੍ਰਸਾਰ (\(\Lambda _\mathrm {diff}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm {s}}~\le ~15\) ਦੁਆਰਾ ਬਣੀ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤ ਦੀ ਮੋਟਾਈ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਕੇ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ। nm) ਸੰਬੰਧਿਤ ਜੋੜਨ ਦਾ ਸਮਾਂ \(t_\mathrm {s}~\le ~200\) ns ਹੈ, ਅਤੇ ਪ੍ਰਸਾਰ ਗੁਣਾਂਕ \(D~\le\) 10\(^{-5}\) cm\(^ 2 \ )/s) LSFL-II ਗਠਨ30 ਵਿੱਚ ਮਹੱਤਵਪੂਰਨ ਤੌਰ 'ਤੇ ਉੱਚ ਮੋਟਾਈ ਦੇਖੀ ਗਈ ਜਾਂ ਲੋੜੀਂਦਾ ਸੀ।ਦੂਜੇ ਪਾਸੇ, ਹੀਟਿੰਗ HSFL ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਵੀ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸਲਈ LSFL-II d-ਟਾਈਪ ਇੰਟੈਂਸਿਟੀ ਮੋਡ ਵਿੱਚ ਪਰਿਵਰਤਨ ਲਈ ਲੋੜੀਂਦੀਆਂ ਸਕੈਟਰਿੰਗ ਵਸਤੂਆਂ।ਸਤ੍ਹਾ ਦੇ ਹੇਠਾਂ ਫਸੇ ਹੋਏ ਨੈਨੋਵੋਇਡਜ਼ ਦਾ ਐਕਸਪੋਜਰ HSFL39 ਦੇ ਗਠਨ ਵਿੱਚ ਉਹਨਾਂ ਦੀ ਸ਼ਮੂਲੀਅਤ ਦਾ ਸੁਝਾਅ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਨੁਕਸ HSFL ਦੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਮੂਲ ਦੀ ਨੁਮਾਇੰਦਗੀ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਨ ਕਿਉਂਕਿ ਲੋੜੀਂਦੇ ਉੱਚ ਫ੍ਰੀਕੁਐਂਸੀ ਆਵਰਤੀ ਤੀਬਰਤਾ ਪੈਟਰਨ 14,17,19,29 ਦੇ ਕਾਰਨ ਹਨ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਇਹ ਉਤਪੰਨ ਤੀਬਰਤਾ ਮੋਡ ਵੱਡੀ ਗਿਣਤੀ ਵਿੱਚ ਨੈਨੋਵੋਇਡਜ਼ 19 ਦੇ ਨਾਲ ਵਧੇਰੇ ਇਕਸਾਰ ਹਨ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, HSFL ਦੀਆਂ ਵਧੀਆਂ ਘਟਨਾਵਾਂ ਦੇ ਕਾਰਨ ਨੂੰ ਸ਼ੀਸ਼ੇ ਦੇ ਨੁਕਸ ਦੀ ਗਤੀਸ਼ੀਲਤਾ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀ ਦੁਆਰਾ ਸਮਝਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ \(T_\mathrm{s}\) ਵਧਦਾ ਹੈ।
ਇਹ ਹਾਲ ਹੀ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ ਕਿ ਸਿਲਿਕਨ ਦੀ ਕੂਲਿੰਗ ਦਰ ਅੰਦਰੂਨੀ ਇੰਟਰਸਟੀਸ਼ੀਅਲ ਸੁਪਰਸੈਚੁਰੇਸ਼ਨ ਲਈ ਇੱਕ ਮੁੱਖ ਮਾਪਦੰਡ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਡਿਸਲੋਕੇਸ਼ਨ 40,41 ਦੇ ਗਠਨ ਦੇ ਨਾਲ ਬਿੰਦੂ ਦੇ ਨੁਕਸ ਨੂੰ ਇਕੱਠਾ ਕਰਨ ਲਈ।ਸ਼ੁੱਧ ਧਾਤਾਂ ਦੇ ਮੋਲੀਕਿਊਲਰ ਡਾਇਨਾਮਿਕਸ ਸਿਮੂਲੇਸ਼ਨ ਨੇ ਦਿਖਾਇਆ ਹੈ ਕਿ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਰੀਕ੍ਰਿਸਟਾਲਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦੌਰਾਨ ਖਾਲੀ ਥਾਂਵਾਂ ਸੁਪਰਸੈਚੁਰੇਟ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ, ਅਤੇ ਇਸਲਈ ਧਾਤਾਂ ਵਿੱਚ ਖਾਲੀ ਅਸਾਮੀਆਂ ਦਾ ਇਕੱਠਾ ਹੋਣਾ ਇਸੇ ਤਰ੍ਹਾਂ 42,43,44 ਵਿੱਚ ਅੱਗੇ ਵਧਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਚਾਂਦੀ ਦੇ ਹਾਲ ਹੀ ਦੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਅਧਿਐਨਾਂ ਨੇ ਬਿੰਦੂ ਨੁਕਸ 45 ਦੇ ਇਕੱਠੇ ਹੋਣ ਕਾਰਨ ਵੋਇਡਜ਼ ਅਤੇ ਕਲੱਸਟਰਾਂ ਦੇ ਗਠਨ ਦੀ ਵਿਧੀ 'ਤੇ ਧਿਆਨ ਕੇਂਦਰਿਤ ਕੀਤਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਨਮੂਨੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ ਵਿੱਚ ਵਾਧਾ \(T_\mathrm {s}\) ਅਤੇ, ਸਿੱਟੇ ਵਜੋਂ, ਕੂਲਿੰਗ ਦਰ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਵੋਇਡਜ਼ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਤ ਕਰ ਸਕਦੀ ਹੈ, ਜੋ HSFL ਦੇ ਨਿਊਕਲੀਅਸ ਹਨ।
ਜੇਕਰ ਖਾਲੀ ਅਸਾਮੀਆਂ ਕੈਵਿਟੀਜ਼ ਲਈ ਜ਼ਰੂਰੀ ਪੂਰਵਗਾਮੀ ਹਨ ਅਤੇ ਇਸ ਲਈ HSFL, ਨਮੂਨਾ ਤਾਪਮਾਨ \(T_s\) ਦੇ ਦੋ ਪ੍ਰਭਾਵ ਹੋਣੇ ਚਾਹੀਦੇ ਹਨ।ਇੱਕ ਪਾਸੇ, \(T_s\) ਪੁਨਰ-ਸਥਾਪਨ ਦੀ ਦਰ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ, ਸਿੱਟੇ ਵਜੋਂ, ਵਧੇ ਹੋਏ ਕ੍ਰਿਸਟਲ ਵਿੱਚ ਬਿੰਦੂ ਨੁਕਸ (ਖ਼ਾਲੀ ਇਕਾਗਰਤਾ) ਦੀ ਇਕਾਗਰਤਾ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਦੂਜੇ ਪਾਸੇ, ਇਹ ਠੋਸ ਹੋਣ ਤੋਂ ਬਾਅਦ ਕੂਲਿੰਗ ਦਰ ਨੂੰ ਵੀ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ ਕ੍ਰਿਸਟਲ 40,41 ਵਿੱਚ ਬਿੰਦੂ ਨੁਕਸ ਦੇ ਫੈਲਾਅ ਨੂੰ ਪ੍ਰਭਾਵਿਤ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਠੋਸਤਾ ਦਰ ਕ੍ਰਿਸਟਲੋਗ੍ਰਾਫਿਕ ਸਥਿਤੀ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਬਹੁਤ ਜ਼ਿਆਦਾ ਐਨੀਸੋਟ੍ਰੋਪਿਕ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਬਿੰਦੂ ਨੁਕਸ 42,43 ਦਾ ਫੈਲਾਅ ਹੈ।ਇਸ ਆਧਾਰ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ, ਪਦਾਰਥ ਦੀ ਐਨੀਸੋਟ੍ਰੋਪਿਕ ਪ੍ਰਤੀਕਿਰਿਆ ਦੇ ਕਾਰਨ, ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਅਤੇ ਪਦਾਰਥ ਦੀ ਪਰਸਪਰ ਕਿਰਿਆ ਐਨੀਸੋਟ੍ਰੋਪਿਕ ਬਣ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ ਊਰਜਾ ਦੇ ਇਸ ਨਿਰਣਾਇਕ ਆਵਰਤੀ ਰੀਲੀਜ਼ ਨੂੰ ਵਧਾਉਂਦੀ ਹੈ।ਪੌਲੀਕ੍ਰਿਸਟਲਾਈਨ ਸਮੱਗਰੀ ਲਈ, ਇਹ ਵਿਵਹਾਰ ਇੱਕ ਇੱਕਲੇ ਅਨਾਜ ਦੇ ਆਕਾਰ ਦੁਆਰਾ ਸੀਮਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਵਾਸਤਵ ਵਿੱਚ, LIPSS ਗਠਨ ਦਾ ਪ੍ਰਦਰਸ਼ਨ ਅਨਾਜ ਦੀ ਸਥਿਤੀ 46,47 ਦੇ ਅਧਾਰ ਤੇ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਕ੍ਰਿਸਟਲਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦਰ 'ਤੇ ਨਮੂਨਾ ਤਾਪਮਾਨ \(T_s\) ਦਾ ਪ੍ਰਭਾਵ ਅਨਾਜ ਸਥਿਤੀ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਜਿੰਨਾ ਮਜ਼ਬੂਤ ਨਹੀਂ ਹੋ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਅਨਾਜਾਂ ਦੇ ਵੱਖੋ-ਵੱਖਰੇ ਕ੍ਰਿਸਟਲੋਗ੍ਰਾਫਿਕ ਸਥਿਤੀ ਕ੍ਰਮਵਾਰ HSFL ਜਾਂ LSFL-II ਦੇ ਵੋਇਡਸ ਅਤੇ ਏਕੀਕਰਣ ਵਿੱਚ ਵਾਧੇ ਲਈ ਇੱਕ ਸੰਭਾਵੀ ਵਿਆਖਿਆ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਦੇ ਹਨ।
ਇਸ ਪਰਿਕਲਪਨਾ ਦੇ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਸੰਕੇਤਾਂ ਨੂੰ ਸਪੱਸ਼ਟ ਕਰਨ ਲਈ, ਕੱਚੇ ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ ਸਤ੍ਹਾ ਦੇ ਨੇੜੇ ਅਨਾਜ ਦੇ ਗਠਨ ਨੂੰ ਪ੍ਰਗਟ ਕਰਨ ਲਈ ਨੱਕਾਸ਼ੀ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।ਅੰਜੀਰ ਵਿੱਚ ਅਨਾਜ ਦੀ ਤੁਲਨਾ।S3 ਨੂੰ ਪੂਰਕ ਸਮੱਗਰੀ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, LSFL-I ਅਤੇ LSFL-II ਗਰਮ ਨਮੂਨਿਆਂ 'ਤੇ ਸਮੂਹਾਂ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਗਟ ਹੋਏ।ਇਹਨਾਂ ਕਲੱਸਟਰਾਂ ਦਾ ਆਕਾਰ ਅਤੇ ਜਿਓਮੈਟਰੀ ਅਨਾਜ ਦੇ ਆਕਾਰ ਨਾਲ ਮੇਲ ਖਾਂਦੀ ਹੈ।
ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, HSFL ਇਸਦੇ ਸੰਕਰਮਣ ਮੂਲ 19,29,48 ਦੇ ਕਾਰਨ ਘੱਟ ਪ੍ਰਵਾਹ ਘਣਤਾ 'ਤੇ ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਤੰਗ ਸੀਮਾ ਵਿੱਚ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ ਵਿੱਚ, ਇਹ ਸੰਭਵ ਤੌਰ 'ਤੇ ਬੀਮ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲ ਦੇ ਘੇਰੇ 'ਤੇ ਹੀ ਵਾਪਰਦਾ ਹੈ।ਇਸਲਈ, HSFL ਗੈਰ-ਆਕਸੀਡਾਈਜ਼ਡ ਜਾਂ ਕਮਜ਼ੋਰ ਤੌਰ 'ਤੇ ਆਕਸੀਡਾਈਜ਼ਡ ਸਤਹਾਂ 'ਤੇ ਬਣਿਆ, ਜੋ ਇਲਾਜ ਕੀਤੇ ਅਤੇ ਇਲਾਜ ਨਾ ਕੀਤੇ ਗਏ ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੇ ਆਕਸਾਈਡ ਫਰੈਕਸ਼ਨਾਂ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਕਰਦੇ ਸਮੇਂ ਸਪੱਸ਼ਟ ਹੋ ਗਿਆ (ਵੇਖੋ ਟੇਬਲ ਰੀਫਟਾਬ: ਉਦਾਹਰਨ)।ਇਹ ਇਸ ਧਾਰਨਾ ਦੀ ਪੁਸ਼ਟੀ ਕਰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਲੇਜ਼ਰ ਦੁਆਰਾ ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਹੈ।
ਇਹ ਧਿਆਨ ਵਿੱਚ ਰੱਖਦੇ ਹੋਏ ਕਿ LIPSS ਗਠਨ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਇੰਟਰ-ਪਲਸ ਫੀਡਬੈਕ ਦੇ ਕਾਰਨ ਦਾਲਾਂ ਦੀ ਸੰਖਿਆ 'ਤੇ ਨਿਰਭਰ ਕਰਦਾ ਹੈ, HSFLs ਨੂੰ ਪਲਸ ਓਵਰਲੈਪ ਦੇ ਵਧਣ ਨਾਲ ਵੱਡੇ ਢਾਂਚੇ ਦੁਆਰਾ ਬਦਲਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਘੱਟ ਨਿਯਮਤ HSFL ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ LSFL-II ਦੇ ਗਠਨ ਲਈ ਲੋੜੀਂਦੇ ਘੱਟ ਨਿਯਮਤ ਤੀਬਰਤਾ ਪੈਟਰਨ (ਡੀ-ਮੋਡ) ਦੀ ਲੋੜ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ \(o_\mathrm {p}\) ਦਾ ਓਵਰਲੈਪ ਵਧਦਾ ਹੈ (ਦੇ ਤੋਂ ਚਿੱਤਰ 1 ਦੇਖੋ), LSFL-II ਦੀ ਨਿਯਮਤਤਾ ਘਟਦੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।
ਇਸ ਅਧਿਐਨ ਨੇ ਲੇਜ਼ਰ ਸਟ੍ਰਕਚਰਡ ਡੀਐਲਆਈਪੀ ਟ੍ਰੀਟਿਡ ਸਟੇਨਲੈਸ ਸਟੀਲ ਦੀ ਸਤਹ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ 'ਤੇ ਸਬਸਟਰੇਟ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦੀ ਜਾਂਚ ਕੀਤੀ।ਇਹ ਪਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ ਕਿ ਸਬਸਟਰੇਟ ਨੂੰ 21 ਤੋਂ 250 ਡਿਗਰੀ ਸੈਲਸੀਅਸ ਤੱਕ ਗਰਮ ਕਰਨ ਨਾਲ ਐਸ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਵਿੱਚ 1.75 ਤੋਂ 0.87 µm ਤੱਕ ਅਤੇ ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਵਿੱਚ 2.33 ਤੋਂ 1.06 µm ਤੱਕ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਵਿੱਚ ਕਮੀ ਆਉਂਦੀ ਹੈ।ਇਹ ਕਮੀ LSFL-I ਤੋਂ LSFL-II ਵਿੱਚ LIPSS ਕਿਸਮ ਵਿੱਚ ਬਦਲਾਅ ਦੇ ਕਾਰਨ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਉੱਚ ਨਮੂਨੇ ਦੇ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਇੱਕ ਲੇਜ਼ਰ-ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਸਤਹ ਆਕਸਾਈਡ ਪਰਤ ਨਾਲ ਜੁੜਿਆ ਹੋਇਆ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, LSFL-II ਵਧੇ ਹੋਏ ਆਕਸੀਕਰਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਥ੍ਰੈਸ਼ਹੋਲਡ ਪ੍ਰਵਾਹ ਨੂੰ ਵਧਾ ਸਕਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਉੱਚ ਪਲਸ ਓਵਰਲੈਪ, ਔਸਤ ਊਰਜਾ ਘਣਤਾ ਅਤੇ ਔਸਤ ਦੁਹਰਾਓ ਦਰ ਦੇ ਨਾਲ ਇਸ ਤਕਨੀਕੀ ਪ੍ਰਣਾਲੀ ਵਿੱਚ, LSFL-II ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ ਨੂੰ ਨਮੂਨਾ ਹੀਟਿੰਗ ਦੇ ਕਾਰਨ ਡਿਸਲੋਕੇਸ਼ਨ ਗਤੀਸ਼ੀਲਤਾ ਵਿੱਚ ਤਬਦੀਲੀ ਦੁਆਰਾ ਵੀ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।LSFL-II ਦਾ ਸੰਕਲਨ ਅਨਾਜ ਸਥਿਤੀ-ਨਿਰਭਰ ਨੈਨੋਵੋਇਡ ਗਠਨ ਦੇ ਕਾਰਨ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜਿਸ ਨਾਲ HSFL ਨੂੰ LSFL-II ਦੇ ਪੂਰਵਗਾਮੀ ਵਜੋਂ ਲਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਸੰਰਚਨਾਤਮਕ ਪੀਰੀਅਡ ਅਤੇ ਬੈਂਡਵਿਡਥ 'ਤੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਦੀ ਦਿਸ਼ਾ ਦੇ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦਾ ਅਧਿਐਨ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਪਤਾ ਚਲਦਾ ਹੈ ਕਿ ਪੀ-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਡੀਐਲਆਈਪੀ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਲਈ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਡੂੰਘਾਈ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਵਧੇਰੇ ਕੁਸ਼ਲ ਹੈ।ਕੁੱਲ ਮਿਲਾ ਕੇ, ਇਹ ਅਧਿਐਨ ਕਸਟਮਾਈਜ਼ਡ ਸਤਹ ਪੈਟਰਨ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਡੀਐਲਆਈਪੀ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਦੀ ਡੂੰਘਾਈ ਨੂੰ ਨਿਯੰਤਰਿਤ ਕਰਨ ਅਤੇ ਅਨੁਕੂਲਿਤ ਕਰਨ ਲਈ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੇ ਮਾਪਦੰਡਾਂ ਦੇ ਇੱਕ ਸਮੂਹ ਨੂੰ ਉਜਾਗਰ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਅੰਤ ਵਿੱਚ, LSFL-I ਤੋਂ LSFL-II ਵਿੱਚ ਪਰਿਵਰਤਨ ਪੂਰੀ ਤਰ੍ਹਾਂ ਤਾਪ ਨਾਲ ਚਲਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਗਰਮੀ ਦੇ ਵਧਣ ਦੇ ਕਾਰਨ ਲਗਾਤਾਰ ਪਲਸ ਓਵਰਲੈਪ ਦੇ ਨਾਲ ਦੁਹਰਾਉਣ ਦੀ ਦਰ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਛੋਟਾ ਵਾਧਾ ਹੋਣ ਦੀ ਉਮੀਦ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।ਇਹ ਸਾਰੇ ਪਹਿਲੂ DLIP ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਨੂੰ ਵਧਾਉਣ ਦੀ ਆਗਾਮੀ ਚੁਣੌਤੀ ਨਾਲ ਸੰਬੰਧਿਤ ਹਨ, ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ ਬਹੁਭੁਜ ਸਕੈਨਿੰਗ ਪ੍ਰਣਾਲੀਆਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਦੁਆਰਾ49।ਗਰਮੀ ਦੇ ਨਿਰਮਾਣ ਨੂੰ ਘੱਟ ਤੋਂ ਘੱਟ ਕਰਨ ਲਈ, ਹੇਠ ਲਿਖੀ ਰਣਨੀਤੀ ਅਪਣਾਈ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ: ਬਹੁਭੁਜ ਸਕੈਨਰ ਦੀ ਸਕੈਨਿੰਗ ਗਤੀ ਨੂੰ ਜਿੰਨਾ ਸੰਭਵ ਹੋ ਸਕੇ ਉੱਚਾ ਰੱਖੋ, ਵੱਡੇ ਲੇਜ਼ਰ ਸਪਾਟ ਸਾਈਜ਼ ਦਾ ਫਾਇਦਾ ਉਠਾਉਂਦੇ ਹੋਏ, ਸਕੈਨਿੰਗ ਦਿਸ਼ਾ ਵਿੱਚ ਆਰਥੋਗੋਨਲ, ਅਤੇ ਅਨੁਕੂਲ ਐਬਲੇਸ਼ਨ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ।fluence 28. ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਇਹ ਵਿਚਾਰ DLIP ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹੋਏ ਉੱਨਤ ਸਤਹ ਕਾਰਜਸ਼ੀਲਤਾ ਲਈ ਗੁੰਝਲਦਾਰ ਲੜੀਵਾਰ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫੀ ਬਣਾਉਣ ਦੀ ਇਜਾਜ਼ਤ ਦਿੰਦੇ ਹਨ।
ਇਸ ਅਧਿਐਨ ਵਿੱਚ, ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਪੋਲਿਸ਼ਡ ਸਟੇਨਲੈੱਸ ਸਟੀਲ ਪਲੇਟਾਂ (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) 0.8 ਮਿਲੀਮੀਟਰ ਮੋਟੀਆਂ ਵਰਤੀਆਂ ਗਈਆਂ ਸਨ।ਸਤ੍ਹਾ ਤੋਂ ਕਿਸੇ ਵੀ ਗੰਦਗੀ ਨੂੰ ਹਟਾਉਣ ਲਈ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ ਲੇਜ਼ਰ ਟ੍ਰੀਟਮੈਂਟ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ ਈਥਾਨੌਲ ਨਾਲ ਸਾਵਧਾਨੀ ਨਾਲ ਧੋਤਾ ਗਿਆ ਸੀ (ਈਥਾਨੋਲ ਦੀ ਸੰਪੂਰਨ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ \(\ge\) 99.9%)।
DLIP ਸੈਟਿੰਗ ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ 4 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ। ਨਮੂਨੇ 532 nm ਦੀ ਤਰੰਗ-ਲੰਬਾਈ ਅਤੇ 50 MHz ਦੀ ਵੱਧ ਤੋਂ ਵੱਧ ਦੁਹਰਾਓ ਦਰ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ 12 ps ਅਲਟਰਾਸ਼ੌਰਟ ਪਲਸਡ ਲੇਜ਼ਰ ਸਰੋਤ ਨਾਲ ਲੈਸ ਇੱਕ DLIP ਸਿਸਟਮ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਬਣਾਏ ਗਏ ਸਨ।ਬੀਮ ਊਰਜਾ ਦੀ ਸਥਾਨਿਕ ਵੰਡ ਗੌਸੀਅਨ ਹੈ।ਵਿਸ਼ੇਸ਼ ਤੌਰ 'ਤੇ ਤਿਆਰ ਕੀਤੇ ਗਏ ਆਪਟਿਕਸ ਨਮੂਨੇ 'ਤੇ ਲੀਨੀਅਰ ਢਾਂਚੇ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਦੋਹਰੀ-ਬੀਮ ਇੰਟਰਫੇਰੋਮੈਟ੍ਰਿਕ ਸੰਰਚਨਾ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਦੇ ਹਨ।100 ਮਿਲੀਮੀਟਰ ਦੀ ਫੋਕਲ ਲੰਬਾਈ ਵਾਲਾ ਲੈਂਸ ਸਤ੍ਹਾ 'ਤੇ 6.8\(^\circ\) ਦੇ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੋਣ 'ਤੇ ਦੋ ਵਾਧੂ ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮਾਂ ਨੂੰ ਸੁਪਰਇੰਪੋਜ਼ ਕਰਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਲਗਭਗ 4.5 µm ਦਾ ਸਥਾਨਿਕ ਸਮਾਂ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਸੈਟਅਪ ਬਾਰੇ ਹੋਰ ਜਾਣਕਾਰੀ ਕਿਤੇ ਹੋਰ ਲੱਭੀ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ50।
ਲੇਜ਼ਰ ਪ੍ਰੋਸੈਸਿੰਗ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਨਮੂਨੇ ਨੂੰ ਇੱਕ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਹੀਟਿੰਗ ਪਲੇਟ 'ਤੇ ਰੱਖਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਹੀਟਿੰਗ ਪਲੇਟ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ 21 ਅਤੇ 250 ਡਿਗਰੀ ਸੈਲਸੀਅਸ 'ਤੇ ਸੈੱਟ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਸਾਰੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਂ ਵਿੱਚ, ਆਪਟਿਕਸ ਉੱਤੇ ਧੂੜ ਜਮ੍ਹਾ ਹੋਣ ਤੋਂ ਰੋਕਣ ਲਈ ਇੱਕ ਐਕਸਹਾਸਟ ਯੰਤਰ ਦੇ ਨਾਲ ਸੰਕੁਚਿਤ ਹਵਾ ਦੇ ਇੱਕ ਟ੍ਰਾਂਸਵਰਸ ਜੈੱਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।ਸੰਰਚਨਾ ਦੇ ਦੌਰਾਨ ਨਮੂਨੇ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਲਈ ਇੱਕ x, y ਸਟੇਜ ਸਿਸਟਮ ਸਥਾਪਤ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ।
ਕ੍ਰਮਵਾਰ 99.0 ਤੋਂ 99.67 \(\%\) ਦੀਆਂ ਦਾਲਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਓਵਰਲੈਪ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਨ ਲਈ ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਪੜਾਅ ਪ੍ਰਣਾਲੀ ਦੀ ਗਤੀ 66 ਤੋਂ 200 mm/s ਤੱਕ ਵੱਖਰੀ ਸੀ।ਸਾਰੇ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ, ਦੁਹਰਾਉਣ ਦੀ ਦਰ 200 kHz 'ਤੇ ਨਿਸ਼ਚਿਤ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ, ਅਤੇ ਔਸਤ ਪਾਵਰ 4 W ਸੀ, ਜਿਸ ਨੇ 20 μJ ਦੀ ਪ੍ਰਤੀ ਪਲਸ ਊਰਜਾ ਦਿੱਤੀ ਸੀ।DLIP ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਿੱਚ ਵਰਤੀ ਗਈ ਬੀਮ ਦਾ ਵਿਆਸ ਲਗਭਗ 100 µm ਹੈ, ਅਤੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ ਪੀਕ ਲੇਜ਼ਰ ਊਰਜਾ ਘਣਤਾ 0.5 J/cm\(^{2}\) ਹੈ।ਪ੍ਰਤੀ ਯੂਨਿਟ ਖੇਤਰ ਵਿੱਚ ਜਾਰੀ ਕੀਤੀ ਗਈ ਕੁੱਲ ਊਰਜਾ 50 J/cm\(^2\) ਲਈ \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0 \(\%\), 100 J/cm ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਸਿਖਰ ਸੰਚਤ ਪ੍ਰਵਾਹ ਹੈ। \(^2\) \(o_{\mathrm {p))\)=99.5\(\%\) ਲਈ ਅਤੇ 150 J/cm\(^2\) \(o_{ \mathrm {p} }\ ਲਈ ) = 99.67 \(\%\)।ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ ਦੇ ਧਰੁਵੀਕਰਨ ਨੂੰ ਬਦਲਣ ਲਈ \(\lambda\)/2 ਪਲੇਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ।ਵਰਤੇ ਗਏ ਪੈਰਾਮੀਟਰਾਂ ਦੇ ਹਰੇਕ ਸੈੱਟ ਲਈ, ਨਮੂਨੇ 'ਤੇ ਲਗਭਗ 35 × 5 mm\(^{2}\) ਦਾ ਖੇਤਰ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਉਦਯੋਗਿਕ ਉਪਯੋਗਤਾ ਨੂੰ ਯਕੀਨੀ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਸਾਰੇ ਢਾਂਚਾਗਤ ਪ੍ਰਯੋਗ ਵਾਤਾਵਰਣ ਦੀਆਂ ਸਥਿਤੀਆਂ ਅਧੀਨ ਕਰਵਾਏ ਗਏ ਸਨ।
ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੀ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਕ੍ਰਮਵਾਰ 170 nm ਅਤੇ 3 nm ਦੇ ਇੱਕ 50x ਵਿਸਤਾਰ ਅਤੇ ਇੱਕ ਆਪਟੀਕਲ ਅਤੇ ਲੰਬਕਾਰੀ ਰੈਜ਼ੋਲੂਸ਼ਨ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਕੰਫੋਕਲ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਜਾਂਚਿਆ ਗਿਆ ਸੀ।ਇਕੱਤਰ ਕੀਤੇ ਟੌਪੋਗ੍ਰਾਫਿਕ ਡੇਟਾ ਦਾ ਫਿਰ ਸਤਹ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਸੌਫਟਵੇਅਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਮੁਲਾਂਕਣ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ISO 1661051 ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ ਭੂਮੀ ਡੇਟਾ ਤੋਂ ਪ੍ਰੋਫਾਈਲਾਂ ਨੂੰ ਐਕਸਟਰੈਕਟ ਕਰੋ।
ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ 6.0 kV ਦੀ ਇੱਕ ਤੇਜ਼ ਵੋਲਟੇਜ 'ਤੇ ਸਕੈਨਿੰਗ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਵੀ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਸੀ।ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੀ ਸਤਹ ਦੀ ਰਸਾਇਣਕ ਰਚਨਾ ਦਾ ਮੁਲਾਂਕਣ 15 kV ਦੇ ਇੱਕ ਐਕਸਲੇਰੇਟਿੰਗ ਵੋਲਟੇਜ 'ਤੇ ਊਰਜਾ-ਵਿਤਰਕ ਐਕਸ-ਰੇ ਸਪੈਕਟ੍ਰੋਸਕੋਪੀ (EDS) ਅਟੈਚਮੈਂਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ।ਇਸ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਦੇ ਮਾਈਕਰੋਸਟ੍ਰਕਚਰ ਦੇ ਦਾਣੇਦਾਰ ਰੂਪ ਵਿਗਿਆਨ ਨੂੰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ 50x ਉਦੇਸ਼ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਆਪਟੀਕਲ ਮਾਈਕ੍ਰੋਸਕੋਪ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ। ਇਸ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ ਹਾਈਡ੍ਰੋਕਲੋਰਿਕ ਐਸਿਡ ਅਤੇ 15-20 \(\%\) ਅਤੇ 1\( ਦੀ ਨਾਈਟ੍ਰਿਕ ਐਸਿਡ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਸਟੀਲ ਦੇ ਧੱਬੇ ਵਿੱਚ ਪੰਜ ਮਿੰਟ ਲਈ 50 \(^\circ\)C ਦੇ ਸਥਿਰ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਨੱਕਾਸ਼ੀ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ। -<\)5 \(\%\), ਕ੍ਰਮਵਾਰ। ਇਸ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ ਹਾਈਡ੍ਰੋਕਲੋਰਿਕ ਐਸਿਡ ਅਤੇ 15-20 \(\%\) ਅਤੇ 1\( ਦੀ ਨਾਈਟ੍ਰਿਕ ਐਸਿਡ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਸਟੀਲ ਦੇ ਧੱਬੇ ਵਿੱਚ ਪੰਜ ਮਿੰਟ ਲਈ 50 \(^\circ\)C ਦੇ ਸਥਿਰ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਨੱਕਾਸ਼ੀ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ। -<\)5 \(\%\), ਕ੍ਰਮਵਾਰ। Перед этим образцы травили при постоянной температуре 50 \(^\circ\)С в течение пяти минут в краске из нержавеайной температуре лотами концентрацией 15-20 \(\%\) ਅਤੇ 1\( -<\)5 \( \%\) соответственно. ਇਸ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ 50 \(^\circ\)C ਦੇ ਸਥਿਰ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ 15-20 \(\%\) ਅਤੇ 1\( ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਦੇ ਨਾਲ ਹਾਈਡ੍ਰੋਕਲੋਰਿਕ ਅਤੇ ਨਾਈਟ੍ਰਿਕ ਐਸਿਡ ਨਾਲ ਸਟੇਨਲੈੱਸ ਸਟੀਲ ਪੇਂਟ ਵਿੱਚ ਪੰਜ ਮਿੰਟ ਲਈ ਨੱਕਾਸ਼ੀ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਸੀ। -<\)5 \( \%\) ਕ੍ਰਮਵਾਰ।在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C \) 5 \ (\%\), 分别।在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C (\%\), 分别।ਇਸ ਤੋਂ ਪਹਿਲਾਂ, ਨਮੂਨਿਆਂ ਨੂੰ ਹਾਈਡ੍ਰੋਕਲੋਰਿਕ ਅਤੇ ਨਾਈਟ੍ਰਿਕ ਐਸਿਡ 15-20 \(\%\) ਅਤੇ 1 ਦੀ ਗਾੜ੍ਹਾਪਣ ਵਾਲੇ ਸਟੇਨਲੈੱਸ ਸਟੀਲ ਲਈ ਇੱਕ ਸਟੇਨਿੰਗ ਘੋਲ ਵਿੱਚ 50 \(^\circ\)C ਦੇ ਸਥਿਰ ਤਾਪਮਾਨ 'ਤੇ ਪੰਜ ਮਿੰਟਾਂ ਲਈ ਅਚਾਰਿਆ ਗਿਆ ਸੀ। \.(-<\)5 \ (\%\) соответственно. (-<\)5 \ (\%\) ਕ੍ਰਮਵਾਰ।
ਦੋ-ਬੀਮ DLIP ਸੈੱਟਅੱਪ ਦੇ ਪ੍ਰਯੋਗਾਤਮਕ ਸੈਟਅਪ ਦਾ ਯੋਜਨਾਬੱਧ ਚਿੱਤਰ, ਜਿਸ ਵਿੱਚ (1) ਇੱਕ ਲੇਜ਼ਰ ਬੀਮ, (2) a \(\lambda\)/2 ਪਲੇਟ, (3) ਇੱਕ ਖਾਸ ਆਪਟੀਕਲ ਸੰਰਚਨਾ ਵਾਲਾ ਇੱਕ DLIP ਸਿਰ, (4) ) ਇੱਕ ਗਰਮ ਪਲੇਟ, (5) ਇੱਕ ਕਰਾਸ-ਫਲੂਡਿਕ , (6) x,y ਪੋਜੀਸ਼ਨਿੰਗ ਸਟੈਪਸ ਅਤੇ (7) ਸਟੇਨਲੈੱਸ ਸਟੀਲ ਦੇ ਨਮੂਨੇ।ਦੋ ਸੁਪਰਇੰਪੋਜ਼ਡ ਬੀਮ, ਖੱਬੇ ਪਾਸੇ ਲਾਲ ਰੰਗ ਵਿੱਚ ਚੱਕਰ ਲਗਾਉਂਦੇ ਹੋਏ, ਨਮੂਨੇ 'ਤੇ \(2\ਥੀਟਾ\) ਕੋਣਾਂ 'ਤੇ ਰੇਖਿਕ ਬਣਤਰ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ (ਸਮੇਤ s- ਅਤੇ p-ਪੋਲਰਾਈਜ਼ੇਸ਼ਨ ਦੋਵੇਂ)।
ਵਰਤਮਾਨ ਅਧਿਐਨ ਵਿੱਚ ਵਰਤੇ ਗਏ ਅਤੇ/ਜਾਂ ਵਿਸ਼ਲੇਸ਼ਣ ਕੀਤੇ ਗਏ ਡੇਟਾਸੇਟਸ ਵਾਜਬ ਬੇਨਤੀ 'ਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਲੇਖਕਾਂ ਤੋਂ ਉਪਲਬਧ ਹਨ।
ਪੋਸਟ ਟਾਈਮ: ਜਨਵਰੀ-07-2023